0: Электромагнитная индукция.
1: Тема лекции электромагнитная индукция содержание явление электромагнитной индукции основной закон электромагнитной индукции правило или закон ленца вывод основного закона электромагнитной индукции из закона.
2: Сохранение и превращение энергии, явление самоиндукции, коэффициенты индуктивности и взаимной индуктивности явление самоиндукции при замыкании и размыкании электрической цепи, энергия магнитного поля.
3: Объёмная плотность энергии магнитного поля.
4: В 1831 году английский физик Макс фарадей экспериментально установил, что во всяком замкнутом проводящем контуре при изменении магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром, возникает электрический ток. При этом
5: Величина тока не зависит от способа изменения магнитного потока и определяется только скоростью изменения магнитного потока дф пдт. Смотрите, рисунок позднее в 1832 году, независимо от
6: Американский учёный генри пришёл к тому же выводу известно, что в замкнутой цепи возникновение тока в проводнике возможно лишь при наличии в нём дс. Следовательно, при всяком изменении магнитного потока.
7: Замкнутым проводящим контуром в нём возникает эдс, но эдс, в свою очередь, является проявлением электрического поля таким образом, при всяком изменении магнитного потока, сцепленного с замкнутым прово.
8: Контуром в контуре возникает электрическое поле, которое называется индукционным индукционное электрическое поле отличается от электрического поля неподвижного электрического заряда так, например, силовые линии индукционных электрических.
9: Полей отличаются от силовых линий, электрических полей, неподвижных зарядов тем, что они всегда замкнуты, поэтому индукционное электрическое поле называют вихревым, возникающую в проводниках дс при изменении магнитного.
10: Потока называют эдс электромагнитной индукции, то есть дсиит ток, возникающий в замкнутых проводниках при изменении магнитного потока называют индукционным током. Надо отметить, что дс индукции возникает в каж.
11: Отрезке проводника даже в том случае, когда проводник не замкнут, появление эдс электромагнитной индукции в проводниках обнаруживается по возникающей разности потенциалов на концах проводника эдс электромагнитной индукции являетс.
12: Распространённой, распределённой, в отличие от дс источника тока, которая является сосредоточенной таким образом, электромагнитная индукция это возникновение электродвижущей силы дс индукции в
13: Входящем контуре, находящемся в переменном магнитном поле или движущемся в постоянном магнитном поле.
14: Необходимыми условиями возникновения эдс электромагнитной индукции в любом из 2 взаимодействующих контуров или нескольких, в 1 из которых обнаруживается ток, являются 1.
15: Изменение величины силы тока, изменение положения 1 из контуров это рисунок, а изменение направления тока, рисунок б, изменение магнито проницаемости.
16: Ряды в 1 из контуров рисунок в поворот контура без тока в магнитном поле на некоторый угол, при этом угол отсчитывается между положительной нормалью к контуру и направлением магнитного поля рисунок г. Систем.
17: Величина возникающей в элементе проводника дс электромагнитной индукции определяется по формуле 1, где, соответственно, дф пдт это скорость изменения магнитного потока, выражение.
18: Odin является математической формой записи закона фарадея, который гласит при пересечении потока магнитной индукции отрезком проводника в последнем возникает эдс электромагнитной индукции.
19: Прямо пропорциональная скорости изменения величины магнитного потока, знак минус в правой части служит математическим выражением связи между направлением тока, возникающего в замкнутом проводнике.
20: Контуре и направлением магнитного потока. Индукционный ток всегда направлен так, чтобы своим действием препятствовать причине его порождающей, или индукционный ток направлен так, что создаваемая им
21: Поле препятствует изменению магнитного потока данное утверждение носит название закон ленца направление индукционного тока в проводнике определяется правилом правой руки, иначе говоря.
22: Направление возникающего в контуре тока составляет с направлением изменения потока магнитной индукции лево винтовую систему закон электромагнитной индукции явление электромагнитной индукции является прямым.
23: Следствием возникновения индукционных Токов в проводниках, движущихся в магнитном поле, что, в свою очередь, обусловлено действием на движущиеся электрические заряды силы лоренца, это связано с тем, что при движении проводника
24: Магнитном поле его свободные электроны, электроны проводимости под действием силы лоренца приходят в движение относительно проводника, то есть в проводнике возникает электрический ток это явление называется индукцией тока.
25: В движущихся проводниках.
26: Рассчитаем дс, которая возникает в проводнике при его движении в однородном магнитном поле для этого рассмотрим прямолинейный участок некоторого замкнутого проводника контура прямоугольной формы, который движется.
27: С некоторой скоростью в в однородном магнитном поле, индукция которого б. Перпендикулярна плоскости контура на заряды в движущемся проводнике действует сила лоренца, которая определяется выражением 2.
28: Наличие силы ф эквивалентно тому, что в проводнике на заряды действует эффективное электрическое поле с напряжённостью, которая определяется формулой 3. Следовательно, эдс индукции между не
29: Точками 1 и 2 проводника будет определяться выражением 4 в рассматриваемом нами случае.
30: С индукции будет определяться выражением 5, где в равное д икс по ддт это скорость движения проводника d x. Соответственно, элементарное изменение положения проводника в магнитном поле тогда.
31: Для эдс электромагнитной индукции получим выражение 6, где эль на dicks, это будет на дс площадь, ограниченная движущимся контуром б.
32: Дсс равно дф поток магнитной индукции через рассматриваемую поверхность знак минус показывает, что направление векторов индукции магнитного поля б и положительной нормале н к площади дс противоположно след.
33: При движении замкнутого проводника во внешнем магнитном поле в нём возникает электродвижущая ся сила индукции, равная скорости изменения потока индукции внешнего магнитного поля через поверхность ограниченную.
34: Контура.
35: Формула 5 выведена для частного случая, когда движется лишь часть проводника в плоскости перпендикулярной индукции магнитного поля если движется несколько участков проводника, то электродвижущая сила индукции в замкнутом контуре.
36: На алгебраической сумме эдс индукции, возникающих на участках, поэтому эта формула без всяких дальнейших вычислений обобщается на случай произвольного движения проводника в плоскости, перпендикулярной направлению.
37: Индукции магнитного поля. При этом движении контур проводника может, конечно, деформироваться.
38: Рассмотрим элемент длины проводника Дэль, движущийся со скоростью в равная др. По дт. На этой длине в соответствии с формулой 4 создаётся электродвижущая сила, определяемая соотношением.
39: 7 смешанное произведение в этой формуле преобразуется следующим образом.
40: И получаем формулу 8, где дф это поток магнитной индукции через поверхность дс равную векторному произведению др. На del, образованный элементом длины проводника д. Эль.
41: При его движении положительное направление нормали к этому элементу поверхности выбираются совпадающим с положительным направлением нормали к поверхности, ограниченную контуром.
42: Подставляя формулу 8 в формулу 7, получаем формулу 9 для нахождения полной электродвижущей силы индукции в замкнутом контуре надо проинтегрировать эдс индукции.
43: От всех элементов дль этого контура, проделав это, получаем формулу 10, где интеграл по замкнутой поверхности эль от дф равен дельта ф это изменение потока магнитной.
44: Индукции через поверхность, ограниченную замкнутым контуром.
45: Формула 10 совпадает по внешнему виду с формулой 6, тем самым доказано, что формула 6 справедлива для произвольно при произвольных движениях и деформациях замкнутого контура, однако физическое содержание её соверш.
46: Совершенно иное возникновение дс, учитываемое формулой 6, связано с действием силы лоренца на движущиеся заряды в возникновении эдс, учитываемой формулой 1 никакая сила лоренса не участвует, поскольку проводники
47: Могут быть неподвижными, однако в проводнике возникает электрический ток, поэтому можно сделать вывод, что в нём имеется электрическое поле следовательно, закон фарадея формула 1 выражает новое физическое.
48: Явление, изменяющееся магнитное поле порождает электрическое поле таким образом, электрическое поле порождается не только электрическими зарядами, но и изменяющимся магнитным полем, строго говоря, наличие тока.
49: В замкнутом проводнике показывает, что электрическое поле существует лишь внутри проводника проводник в данном случае играет роль устройства для обнаружения электрического поля при отсутствии проводника изменяющееся магнитное поле.
50: Также порождает электрическое поле. Это доказывает, что электромагнитная индукция является фундаментальным всеобщим законом природы, устанавливающим связь между электрическим и магнитными полями. Если
51: Замкнутый проводник движется в переменном магнитном поле, испытывая при этом произвольные деформации формы, то эдс индукции в нём возникает как за счёт движения и деформации, учитываемой формулой 6, так и в результате измене.
52: Магнитного поля, учитываемого аналогичной формулой 1, поэтому можно утверждать, что дс индукции в проводнике определяется формулой 1, причём под величиной дф пдт понимается полная скорость изменения потока.
53: Магнитной индукции, охватываемого проводником как за счёт его движения и деформации, так и в результате изменения магнитного поля.
54: Основной закон электромагнитной индукции закон фарадея можно вывести из закона сохранения и превращения энергии, что и было сделано гельголанд в 1847 году, пусть имеется замкнутая цепь контур стоком.
55: Содержащая источник дс, величина которого её и пусть полное сопротивление этой цепи равно р. Обозначим силу тока в цепи через количество энергии, затрачиваемое источ.
56: Дс. За время дельта т. Как известно, равно дубль в равняется и на её на дт. Внешнее магнитное поле отсутствует или контур неподвижен, то вся эта энергия.
57: Превращается в тепло, количество которого определяется законом джоуля ленца до равняется в квадрате р на дт. То есть имеем
58: И на её на дт равняется, и в квадрате р на дт, откуда после сокращения дтт получаем закон ома для замкнутой полной цепи в интегральной форме формула 11 при перемещении такого контура.
59: С источником адс с током в магнитном поле часть энергии источника будет расходоваться на перемещение контура в магнитном поле, а часть выделяться в контуре в виде тепла расходование энергии источ.
60: Тока против перемещения контура с током в магнитном поле связано с тем, что для получения индукционных Токов методом перемещения проводника в магнитном поле необходимо совершать работу, так как сила действующая.
61: На индукционный ток препятствует перемещению проводника известно, что работа по перемещению проводника с током в магнитном поле да, определяется, как и надф, где дф это величина изменения.
62: Магнитного потока, сцепленного с данным контуром, так как при перемещении магнитное поле остаётся неизменным, то эта работа может совершаться лишь за счёт энергии источника тока.
63: На основании закона сохранения и превращения энергии будем иметь d double в равняется дку плюс д а или и на её на д т равняется и в квадрате р на дт плюс и на д ф отку.
64: Получаем значение для your равно и на р плюс д подт формула 12, решая это уравнение относительно силы тока, получим уравнение 13.
65: Принимая равенство 13 за математическое выражение закона ома и сравнивая его с полученным ранее для этого же контура в отсутствии магнитного поля, можно установить, что благодаря изменению потока магнитной индукции
66: В цепи дс источника тока прибавилась дс индукции, определяемая формулой 14 как известно, величина дс электромагнитной индукции не зависит от величины дс источника тока и, значит.
67: Хранит своё значение и при дс источника, равное нулю, то есть будет возникать вне зависимости от всяких других дс, действующих в той же цепи знак минус служит математическим выражением правила ленса.
68: Таким образом, формула 14 является математическим выражением основного закона электромагнитной индукции в формулировке максвелла аналогично можно получить вывод этого закона и для отрезка проводника в формулировке.
69: Фарадея.
70: Известно, что вокруг любого проводника с током возникает магнитное поле, следовательно, с любым контуром тока всегда связан поток магнитной индукции этот поток будет изменяться при изменении силы.
71: Только в контуре, а также форму контура или магнитной проницаемости окружающей среды, изменение же магнитного потока, согласно закону электромагнитной индукции, возбудит в контуре дс дс электромагнитной индукции.
72: Которая возникает в каком-либо контуре. Вследствие изменения магнитного потока, создаваемого электрическим током этого контура называют эдс индукции. Величина эдс самоиндукции может быть определена по
73: Общей формуле, выражающей закон электромагнитной индукции, то есть дс индукции самоиндукции, равняется минус дф по дт.
74: Которую также можно будет определить.
75: Так как она происходит за счёт изменения силы тока как минус эль ди по дт, где величина эль называется индуктивность и зависит от формы размеров проводника и магнитной проницаемостью среды окружа.
76: Проводник.
77: При д. И подт равной единице.
78: Ампер, делённый на секунду эдс самоиндукции по модулю будет равно по модулю эль, то есть индуктивность, коэффициент самоиндукции это физическая величина, численно равная эдс самоиндукции возни.
79: В проводнике при скорости изменения тока в нём равной 1 ампер на секунду в системе си индуктивность проводника определяется в henry, то есть 1 генри это
80: Индуктивность такого проводника, в котором при скорости изменения тока в 1 ампер, делённый на секунду, индуцируется эдс, самоиндукция, равная 1 вольту.
81: Сравнивая 2 этих выражения для эдс самоиндукции для магнитного потока, получим формулу 20.
82: Рассмотрим электрическую цепь, состоящую из источника сдс, её сопротивления р. И. Соленоида, индуктивностью l, которые соединены последовательно при включении источника в такую цепь, начиная с момента времени т. Ну.
83: Т равное нулю в цепи создаётся возрастающий электрический ток, и за счёт возрастания магнитного поля в соленоиде в замкнутом контуре возникает эдс самоиндукции действующая противополо.
84: Можно сторонний дс источника, в результате рост силы тока в цепи замедляется. В этом случае закон ома при р. Малое много меньше р. Большое эль равняется константе будет иметь.
85: Вид и равняется дс плюс дс самоиндукции, делённое на r, где дс самоиндукции равняется минус эль ди по дт, следовательно.
86: Силу тока, подставляя данные формулы, можно определить вот таким выражением, разделяя переменные силу тока и время будем иметь.
87: Минус дс. Делённое на р равняется минус эль делённое на р. Д. И делённое умножить на д делённое по дт, или минус р. Делённое на эль большое ддт равняется д и разделить на и.
88: Минус дс. Делённое на r. Проинтегрирую обе части получим следующее выражение.
89: При т равным нулю и равным нулю.
90: Коэффициент цели постоянно будет равняться минус дс делённое на r. Тогда, подставив эти значения в формулу, получаем значение.
91: При т. Равном нулю и равным нулю значение ц равняется минус дс делённое на r. Тогда, подставив выше показанное выражение получи.
92: Формулу 25 то есть ток постепенно возрастает от нуля до дс, делённое на r при t, стремящемся к бесконечности установившееся значение силы тока, соответствующее за.
93: Для постоянного тока достигается лишь в смысле предела при бесконечном времени.
94: На рисунке показана зависимость тока от времени при включении источника в цепь, состоящую из индуктивности и сопротивления, при увеличении индуктивности в цепи, нарастание силы тока происходит медленнее.
95: Учитывая экспоненциальную зависимость силы тока от времени можно, как обычно, за время нарастания силы тока в цепи принять такое значение t, при котором показатель экспоненты обращается в минус единицу, то есть т равняется.
96: Эль, делённое на р.
97: Аналогично можно показать, что при выключении постоянного источника дс сила тока не падает мгновенно до нуля, а уменьшается постепенно, согласно уравнению 26.
98: Время убывания силы тока определяется той же формулой т равняется эль делённое на r электродвижущей силой, которая обеспечивает существование тока в цепи в течение этого промежутка времени является эдс самоиндукции, а источником энергии.
99: Энергия магнитного поля катушки индуктивности на рисунке показана зависимость тока от времени при выключении источника из цепи, состоящей из индуктивности и сопротивления.
100: При увеличении индуктивности цепи убывание силы тока происходит медленнее.
101: При изменении потока магнитной индукции, охватываемого контуром в контуре, в соответствии с законом фарадея, возникает эдс индукции у изолированного контура поток электромагнитной индукции.
102: Возникает за счёт магнитного поля, создаваемое током в контуре при изменении силы тока изменяется поток магнитной индукции, в контуре возникает эдс самоиндукции, по правилу ленца она своим действием препятствует.
103: Увеличению силы тока для увеличения силы тока необходимо, чтобы сторонняя дс источника должна совершить работу против дс самоиндукции если в цепи течёт постоянный ток, то энергия поступающая цепь из источника.
104: Тока расходуется на выделение джоулевой теплоты и на совершение работы в потребителе энергии индукция магнитного поля, как и его энергия, при этом неизменна индукция меняется.
105: С изменением тока следовательно, источник сторонней дс передаёт в цепь энергию на создание магнитного поля в процессе увеличения силы тока, вычислив работу, совершаемую источником.
106: Дс по увеличению силы тока от нуля до конечного значения можно рассчитать энергию магнитного поля за время ддт по проводнику проходит электрический заряд дку, равное и на ддт, и, следовательно, против.
107: Дс самоиндукции источник сторонних сил совершит работу да, определяемую формулой 33 при совершении этой работы происходит превращение энергии источника тока в энергию магнитного поля тока.
108: В контуре, поэтому изменение энергии магнитного поля связано с изменением потока соотношением 34 индукция магнитного поля в соответствии с законом биоса варела пласа линейно зависит.
109: От силы тока, поэтому при переменной силе тока, протекающей по неподвижному жёсткому контуру, индукция в каждой точке растёт пропорционально силе тока, а это означает, что поток магнитной индукции через
110: Фиксированную неподвижную площадь тоже будет пропорционален сила тока, и поэтому ф. Равняется эль и где l это индуктивность, контура, независящая от силы тока и индукции магнитного поля.
111: Подставив 35 в 34, получаем в итоге уравнение 36, проинтегрирую обе части этого уравнения от и равной нулю до некоторого значения и получаем дубль.
112: Равняется или в квадрате делённое на 2 уравнение 37 эта формула определяет энергию магнитного тока, магнитного поля, создаваемого током, и в контуре, индуктивность которого эль
113: Магнитное действие тока было обнаружено в опытах эрстеда и ампера в двадцатых годах прошлого столетия.
114: Магнитная стрелка реагирует на появление тока в проводнике.
115: Это означает, что одновременно с появлением тока вокруг проводника возникает магнитное поле.
116: Рассмотрим взаимодействие магнитных полей 2 параллельно расположенных проводников с током.
117: При одинаковом направлении тока проводники притягиваются.
118: При противоположном отталкиваются причина этого явления сила лоренца магнитное поле 1 проводника воздействует на движущиеся заряды.
119: 2 проводника направление тока определяется направлением движения положительных зарядов сила, действующая на частицу, зависит от заряда скорости частицы и от магнитной индукции.
120: Впервые это выражение получил Лоренц.
121: Магнитное поле 2 проводника, в свою очередь, воздействует на движущиеся заряды 1 проводника.
122: В случае одинакового направления тока в 2 параллельных проводниках они притягиваются.
123: В случае противоположного направления тока отталкиваются.
124: Сила лоренца отклоняет движущиеся электроны в электронно лучевой трубке.
125: Используя эту силу, фарадей впервые в мире заставил вращаться рамку с током в магнитном поле.
126: Взаимодействие магнитного поля и проводника с током лежит в основе работы всех электромоторов.
127: Принцип их действия одинаков.
128: При воздействии магнитного поля на проводник с током возникает сила лоренца направление тока в параллельных сторонах рамки проводника противоположны.
129: И возникающий момент сил вращает рамку.
130: Постоянный ток всегда создаёт магнитное поле.
131: Однако любое постоянное магнитное поле не приводит к возникновению тока в замкнутой цепи.
132: Явление электромагнитной индукции было обнаружено в 1831 году майклом фарадеем, который провёл множество различных экспериментов.
133: Проведём ряд аналогичных опытов.
134: Если проводник пересекает магнитное поле, в нём возникает эдс индукции.
135: При движении магнита относительно неподвижного проводника в цепи возникает индукционный ток.
136: Вместо поля постоянного магнита можно использовать магнитное поле катушки с током.
137: Эдс индукции в 1 проводнике возникает в момент включения.
138: И выключение тока в другом проводнике.
139: Идеи фарадея обобщил максвелл он установил, что эдс электромагнитной индукции пропорционально быстроте изменения магнитного потока через площадь, ограниченную контуром.
140: Электрическое поле, возникающее при изменении магнитного поля, характеризуется замкнутыми силовыми линиями, то есть представляет собой вихревое поле такое поле приводит к появлению разности потенциалов.
141: На концах незамкнутого проводника, следовательно, причина появления эдс индукции возникновении вихревого электрического поля.
142: Это заключение максвелла в законченной форме характеризует закон электромагнитной индукции.
143: Направление индукционного тока определяется законом ленца.
144: Индукционный ток направлен всегда так, что его магнитное поле противодействует изменению магнитного потока, пронизывающего контур.
145: На основе закона ленца можно объяснить и возникновение магнитной подушки.
146: Подъём кольца над электромагнитом происходит по закону ленца.
147: Силу отталкивания порождают токи, индуцируемые в кольце.
148: Явление возникновения эдс при взаимном перемещении проводника и магнитного поля легло в основу создания генераторов.
149: Присоединим оба конца контура через скользящие контакты к внешним проводам.
150: В этом случае мы получим генератор переменного тока.
151: Если скользящие контакты через каждые полоборота рамки соединять с противоположными концами цепи, мы получим принципиальную схему генератора постоянного тока, точнее, пульсирующего тока 1 на.
152: Управление.
153: Чтобы сгладить пульсацию, на роторе делают несколько контуров.
154: При подключении генератора к внешнему источнику тока его рамка вращается в постоянном магнитном поле, генератор стал электромотором.
155: Соединим 2 генератора в 1 электрическую цепь.
156: При механическом повороте контура 1 из генераторов 2 работает в режиме электромотора.
157: Электромотор и генератор обратимы.
158: Сблокированная система электромотор генератор, например, позволяет преобразовать переменный ток в постоянный и наоборот.
159: Благодаря электромагнитной индукции механическая энергия воды и пара преобразуется в электрический ток, а затем вновь в механическую энергию.
160: Вокруг любого контура с током всегда есть магнитное поле.
161: Включим ток в цепи, состоящей из катушки и реостата.
162: Изменение силы тока приводит к изменению магнитного потока, пронизывающего контур, что наводит эдс в том же контуре это явление называют самоиндукцией.
163: Эдс самоиндукция пропорциональна быстроте изменения тока и индуктивности.
164: Для определения индуктивности контура необходимо знать его геометрию например, для соленоида количество Витков, площадь сечения контура, длину соленоида, а также магнитную проницаемость.
165: Среды внутри контура.
166: Эдс самоиндукции усиливает ток в момент размыкания цепи.
167: Это можно заметить по яркой вспышке лампочки.
168: Рассмотрим явление самоиндукции подробнее.
169: Присоединим к батарее параллельно 2 одинаковые лампочки через равные активные сопротивления.
170: Но в 1 цепи роль сопротивления будет выполнять катушка с большой индуктивностью.
171: При замыкании общей цепи лампочка в цепи катушки загорается медленнее запаздывание Накала этой лампочки связано с самоиндукцией катушки.
172: Ток самоиндукции в катушке, согласно закону ленца, при замыкании направлен противоположно основному току.
173: Со временем ток самоиндукции уменьшается, и ток в цепи будет определяться классическим законом ома.
174: Самоиндукция проявляется также и при размыкании цепи.
175: Неоновая лампочка, работающая при напряжении не менее 6 вольт, включена последовательно с катушкой в цепь с напряжением 5 вольт она загорается только в моменты размыкания цепи под действием.
176: Эдс самоиндукции двухнитевые или бифилярные катушки обладают очень малой индуктивностью, так как направление тока в обеих нитях противоположны.
177: Рассмотрим возникновение индукции в 2 магнитосвязанных контурах, пропустим через 1 из проводников изменяющийся ток.
178: Это приведёт к возникновению эдс самоиндукции в 1 проводнике, а также эдс взаимной индукции во 2.
179: Аналогичная картина возникает при изменяющемся токе во 2 проводнике.
180: Если направления Токов в контурах одинаковы перед формулами дс знаки минус.
181: При смене направления тока в 1 из контуров знак минус меняется на плюс.
182: Коэффициенты, взаимная индукция всегда равны.
183: Явление взаимная индукция лежит в основе работы трансформаторов.
184: Промышленные электрические генераторы строят обычно на напряжение более низкое, чем напряжение на линиях высоковольтных передач.
185: Для передачи электроэнергии на большие расстояния напряжение увеличивают с помощью повышающих трансформаторов.
186: В местах потребления электроэнергии ток высокого напряжения преобразуют при помощи понижающих трансформаторов для практического использования.
187: При движении сплошных проводников в магнитном поле в них возбуждаются вихревые токи, называемые токами фуко.
188: Как только маятник попадает в магнитное поле, в нём наводятся токи фуко.
189: Маятник останавливается в результате взаимодействия индуцированных Токов с внешним магнитным полем.
190: Toki пукко используются для демпфирования подвижных частей приборов.
191: Явление электромагнитной индукции используется для ускорения заряженных частиц.
192: В индукционном ускорителе переменное магнитное поле создаёт вихревое электрическое поле, которое ускоряет заряженные частицы.
193: В сверхпроводнике индукционные токи не затухают.
194: Поэтому магнит может свободно висеть над сверхпроводником.
195: Явление электромагнитной индукции приводит к увеличению плотности переменного тока вблизи поверхности проводника.
196: Магнитное поле переменного тока приводит к возникновению вихревых Токов внутри проводника, индуцированный ток у поверхности усиливает основной ток.
197: А вблизи оси ослабляет.
198: В результате ток высокой частоты как бы вытесняется на поверхность проводника.
199: Для передачи Токов высокой частоты применяют волноводы.
200: В индукционных печах токи фуко используются для плавки металла.
201: С помощью вихревых Токов в высокочастотных установках можно производить поверхностный разогрев металлических деталей.
202: В электрических машинах вихревые токи вредны они вызывают нежелательный нагрев, для борьбы с ними используются сердечники из тонких листов, разделённых изоляцией.
203: Электромагнитная индукция лежит в основе многих технологических процессов и конструкции электрических машин.
204: На принципе взаимодействия электрического и магнитного полей основана вся современная энергетика.