0: Добрый день, дорогие слушатели. Лекцию для вас читает кандидат физико математических наук, доцент кафедры нанотехнологий общей прикладной физики Петрова Людмила Павловна. Сегодня мы поговорим с вами о явлении интерференции света, но при
1: Прежде чем мы коснёмся этого явления, необходимо выяснить некоторые моменты относительно природы света.
2: Основные законы оптики известны ещё с древних времён в конце 17 века возникли 2 теории света корпускулярная, представителем которой являлся ньютон, и, волновая её представляли Гук и гюгенс согласно.
3: Карпускулярной теории свет это поток частиц корпускул, испускаемых светящимися телами и летящих по прямолинейным траекториям, движение световых карпускул ньютон подчинил сформулированным им законам механики.
4: Согласно волновой теории, развитой на основе аналогии оптических и акустических явлений, свет представляет собой упругую волну, распространяющуюся в особой среде эфире считалось, что эфир заполняет все мировое пространство.
5: Пронизывает все тела и обладает механическими свойствами упругостью и плотностью. Согласно гюгенс, большая скорость распространения света обусловлена особыми свойствами эфира.
6: На протяжении всей многовековой истории развития физики наблюдалось противоборство этих 2 теорий в современном мире считается, что свет представляет собой сложное явление в одних случаях он ведёт себя как электромагнитная волна.
7: Других как поток частиц фотонов длины волн видимого света заключены в весьма Узких пределах самым коротковолновым является излучение фиолетового цвета, для него характерна длина волны.
8: 380 430 нанометров самым длинноволновым является излучение красного цвета, для него характерна длина волны 620 760 нанометров, все сказанное касается длинного.
9: Волн видимого света в вакууме веществе длины волн видимого света будут несколько иными используя формулу для длины волны лямда равно ц разделить на нюю можно получить ещё 1 характеристику.
10: Цвета чистоту.
11: Длины воспринимаемых глазом световых волн очень малы, поэтому, отвлекаясь от волновой природы света, можно считать, что он распространяется вдоль некоторых линий, называемых лучами, в предельном случае при лямда стремящемся к нулю закон.
12: Оптики можно сформулировать при помощи геометрии. Выделяют несколько законов геометрической оптики. 1. Закон прямолинейного распространения света. Свет в однородной среде распространяется прямолинейно. Этот за
13: Закон является приближённым при лямда порядка размеров отверстий наблюдаются отклонения от прямолинейности 2 закон независимости световых Пучков лучи при пересечении не возмущают друг друга.
14: Однако при больших интенсивностях, например, в лазерных пучках, этот закон нарушается 3 закон обратимости лучей, если навстречу лучу, претерпевшему ряд отражений.
15: Пустить другой луч, то он пройдёт по тому же пути, что и 1, но в обратном направлении.
16: 4 закон отражения света отражённый луч лежит в 1 плоскости с падающим лучом и перпендикуляром, проведённым границе раздела 2 сред в точке падения угол падения равен углу отражения.
17: 5 закон преломления света луч падающий, луч преломлённый и перпендикуляр, проведённый границе раздела в точке падения, лежат в 1 плоскости отношение синуса, угла падения к синусу угла преломления есть ввели.
18: На постоянная для данных 2 сред или математически для нашего рисунка это можно записать так since i 1 разделить на синус и 2 штрих это будет равно н 2 1 или это?
19: Будет равно отношению н. 2 к н. 1.
20: Величина н. 2 1, которая фигурирует в законе преломления света, называется относительным показателем преломления 2 сред, и она равна отношению их абсолютных показателей преломления н 2 1 будет равно.
21: Отношению н. 2 к н. 1 здесь н. 2 и н. 1 это абсолютные показатели преломления среды абсолютным показателем преломления среды называется величина н. Равная отношению скорости света ц электромагни.
22: Магнитных волн в вакууме к их фазовой скорости в данной среде, или это можно записать как нн равно ц разделить на в
23: Если свет распространяется из среды с большим показателем преломления n 1 в среду с меньшим показателем преломления n 2, например, из воды воздух или из стекла воду, то отношение синуса и.
24: 2 к синусу и 1 будет равно н 1 разделить на н. 2, и это будет больше единицы.
25: Отсюда следует, что преломлённый луч удаляется от нормали и угол преломления, и 2 штрих будет больше, чем угол падения, и 1 с увеличением угла падения увеличивается угол преломления это происходит до тех пор, пока.
26: При некотором угле падения и 1 равное и предельное угол преломления не окажется равным пи пополам угол и предельное называется предельным углом при углах падения и 1 больше, чем и предельное.
27: Весь падающий свет полностью отражается по мере приближения угла, падения к предельному интенсивность преломлённого луча уменьшается, а отражённого растёт если и odin равно и предельное, то интенсивность преломлённого.
28: Луча обращается в 0, а интенсивность отражённого будет равна интенсивности падающего таким образом, при углах падения в пределах от и предельная до пи пополам луч не преломляется, а полностью отражает.
29: В 1 среду, причём интенсивности отражённого и падающего лучей одинаковы, это явление называется полным внутренним отражением предельный угол и предельное можно найти из закона прелом.
30: Света при постановке туда и 2 штрих, равное пи пополам, тогда получим формулу синус и предельная будет равен отношению н 2 к н 1 или это будет равно н 2.
31: 1 явление полного отражения, в частности, используется в световодах светопровода, представляющих собой тонкие, произвольным образом изогнутые нити волокна из оптически прозрачного материала воло.
32: Конных деталях применяют стеклянное волокно световедущей, жила которого окружается стеклом оболочка из другого стекла с меньшим показателем преломления свет, падающий на торец световода под углами большими предельного.
33: Вает на поверхности раздела сердцевины и оболочки полное отражение и распространяется только по световедущей жиле таким образом, с помощью световодов можно как угодно искривлять путь светового Пучка диаметр световедущей жил лежит.
34: В пределах от нескольких микрометров до нескольких миллиметров для передачи изображений, как правило, применяются многожильные световоды, вопросы передачи световых волн и изображений изучаются в специальном разделе оптики волоконной оптики возни.
35: В пятидесятые годы 20 столетия световоды используются в электронно лучевых трубках, в электронно счётных машинах для кодирования информации в медицине и так далее.
36: Перейдём непосредственно к рассмотрению явления интерференции света наложение в пространстве 2 или более когерентных волн, в результате которого в разных точках пространства наблюдается усиление или ослабление результирующей волны, называется интерфе.
37: Необходимым условием интерференции волн является их когерентность, то есть согласованное протекание во времени, в пространстве нескольких колебательных или волновых процессов этому условию.
38: Удовлетворяют монохроматические волны неограниченные в пространстве волны 1 определённой строго постоянной частоты, так как ни 1 реальный источник не даёт строго монохроматического света, то волны, излучаемые любыми независимыми источниками света.
39: Света всегда некогерентны, поэтому на опыте не наблюдается интерференция света от независимых источников, например, от 2 электрических лампочек.
40: Понять физическую природу этого можно исходя из самого механизма испускания света атомами в 2 самостоятельных источниках света атомы излучают независимо друг от друга в каждом из таких атомов процесс излучения.
41: Конечен и длится очень короткое время, порядка 10 минус 8 степени секунды за это время возбуждённый атом возвращается в нормальное состояние излучением света прекращается, возбудившись вновь, атом снова.
42: Начинает испускать световые волны, но уже с новой начальной фазой, так как разность фаз между излучением 2 таких независимых атомов изменяется при каждом новом акте испускания, то волны, спонтанно излучаемые атомами любого источника.
43: Света некогерентны, прерывистое излучение света атомами в виде отдельных Коротких импульсов называется волновым цугом.
44: Наряду с временной когерентностью для описания когерентных свойств волн в плоскости, перпендикулярной направлению их распространения, вводится понятие пространственной когерентности 2 источника, размеры и взаимное расположение которых
45: Позволяет наблюдать интерференцию, называются пространственно когерентными. Радиусом когерентности называется максимальное поперечное направление распространения волны, расстояние, на котором возможно проявление интерференции радиус.
46: Когерентности можно найти по формуле р. Кок будет примерно равно лямбда разделить на vi здесь лямбда это длина волны света фи угловой размер источника.
47: Для получения когерентных волн применяют метод разделения волны, излучаемой 1 источником на 2 части, которые после прохождения разных оптических путей накладываются друг на друга и наблюдается интерференционная картина.
48: Пусть в начальной точке происходит разделение на 2 когерентные волны, 1 из которых проходит путь с 1, в среде с. Н. 1, а другая путь с 2, в среде с н. 2, если в начальной точке фа.
49: Колебаний была омега т. То в конечной точке 1 волна возбудит колебания, a1 умножить на косинус омега в скобочках т минус с 1 разделить на в 1, a2 a2.
50: Умножить на косинус омега в скобочках т минус с 2, разделить на в 2 здесь в 1 и в 2 это фазовые скорости волны.
51: Тогда разность фаз колебаний, возбуждаемых в конечной точке, будет равна дельта фи, будет равно омега умножить в скобочках с 2, разделить на в 2 минус с 1 разделить на в 1 или это
52: Будет равно омега разделить на ц, умножить в скобочках с 2, умножить на н 2, минус с 1, умножить на н. 1.
53: Или же это будет равно 2 пи разделить на лям до нулевое в скобочках эль 2 минус эль 1 и ещё раз это выражение можно преобразовать. Тогда получим 2 пи разделить на лям, до нулевое, умножить на
54: Дельта здесь с 1 и с 2, геометрические пути лучей эль 1 и l 2 оптические пути лучей дельта называется оптической разностью хода.
55: Из всего вышесказанного следует, что при дельта фи равном плюс - 2 p m. Колебания будут происходить в одинаковой фазе, следовательно, будут наблюдаться максимумы интерференции в этом случае оптическая разность хода будет равна плюс me.
56: Минус м умножить на лямда нулевое если дельта фи будет равно плюс - 2 м + 1 умножить на пи, то колебания будут происходить в противофазе и будут наблюдаться минимумы интерференции. В этом случае оптическая разность.
57: Будет равна плюс минус в скобочках 2 м + 1 и умножить это все на лямда нулевое, делённое на 2. Здесь м принимает набор целых значений 0 1, 2, 3 и так далее и представляет собой порядок.
58: Максимума или минимума лямда нулевое это длина волны в вакууме.
59: Найдём ширину интерференционных полос от 2 когерентных источников с 1 и с 2 находящихся на расстоянии d друг от друга источники колеблются в одинаковой фазе из рисунка выразим с 1 и с 2 как?
60: Гипотенуза прямоугольных треугольников. Тогда с 1 в квадрате будет равно эль квадрат плюс в скобочках икс минус д пополам. Все это в квадрате с 2 квадрат будет равно эль квадрат плюс ко
61: Скобочках икс плюс да пополам все в квадрате здесь эль это расстояние от источников до экрана с 2 квадрат минус с 1 квадрат. Можно представить как произведение с 2 минус с 1 умно.
62: Умножить на с 2 плюс с 1 и все это будет равно 2 икс д.
63: С учётом того, что расстояние от источников до экрана будет много больше, чем расстояние между источниками, можно положить, что с 2 плюс с 1 будет примерно равно 2 эль, подставляя это в полученную выше формулу запишем.
64: Н умножить в скобочках с 2 минус с 1 и это будет равно n умножить на икс и на д и разделить на эль или это будет равно дельта, выражая отсюда x. Получим икс, равно эль умножить на дельта.
65: Разделить на н и разделить на д. Если мы используем условия максимумов дельта, равно плюс минус м умножить на лямдо нулевое, то отсюда можем выразить координаты максимум икс максимальное будет равно плюс me.
66: Минус м умножить на эль, умножить на лямда и разделить на д, где м принимает набор целых значений 0 1, 2 и так далее, используя условия минимов дельта равно плюс минус в скобочках 2 м + 1.
67: Умножить на лямда нулевое пополам можно выразить координаты минимумов икс. Минимальное будет равно плюс минус в скобочках м + 1, 2 умножить это все на эль, на лямда и разделить на д здесь.
68: М. Опять же принимает набор целых значений 0 1, 2 и так далее. Очень часто в задачах требуется найти ширину интерференционной полосы. Это расстояние между 2 соседними максимумами либо минимумами.
69: Используя выражение, полученное для x максимальное и подставляя туда значение для 2 соседних м, например, 0 и 1, найдём дельта икс дельта икс будет равно эль умножить на лямда.
70: И разделить это все на д.
71: Для осуществления интерференции света необходимо получить когерентные световые пучки, для чего применяются различные приёмы до появления лазеров во всех приборах для наблюдения интерференции света когерентные пучки получали разделением и последующим.
72: Сведением световых лучей, исходящих из 1 и того же источника. Практически это можно осуществить с помощью экранов и щелей, зеркал и преломляющих тел. Рассмотрим некоторые из этих методов. Исторически 1 является
73: Метод юнга источником света в нём служит ярко освещённая щель, от которой световая волна падает на 2 узкие равноудалённые щели, параллельные первоначальной таким образом, эти 2 щели играют роль когерентных источников.
74: Картина наблюдается на экране, расположенном на некотором расстоянии параллельно этим щелям.
75: Ещё 1 методом наблюдения интерференции являются зеркала фринеля свет от источника с падает расходящимся пучком на 2 Плоских зеркала м 1 м 2, расположенных относительно друг друга под углом, лишь немного отлича.
76: От 180 градусов, используя правила построения изображения в Плоских зеркалах, можно показать, что источник и его изображение с 1 с 2 лежат на 1 и той же окружности световые пучки отра.
77: Отразившиеся от обоих зеркал можно считать выходящими из мнимых источников с 1, с 2 являющихся мнимыми изображениями с в зеркалах мнимые источники с 1 с 2 взаимно когерентны, исходящие из них.
78: Световые пучки, встречаясь друг с другом, интерферируют в области взаимного перекрывания.
79: Бипризма френеля. Она состоит из 2 одинаковых, сложенных основаниями. Призм с малыми преломляющими углами. Свет от источника с преломляется в обеих призмах, в результате чего за бипризмой распространяются световые лучи, как бы исходящие из
80: Источников с 1, с 2, являющихся когерентными. Таким образом, на поверхности экрана происходит наложение когерентных Пучков и наблюдается интерференция.
81: В природе часто можно наблюдать радужное окрашивание тонких плёнок, масляные плёнки на воде, мыльные пузыри, оксидные плёнки на металлах, возникающие в результате интерференции света, отражённого 2 поверхностями плёнки пусть.
82: На плоскопараллельную прозрачную плёнку с показателем преломления n 2 и толщиной д под углом и падает плоская монохроматическая волна на поверхности плёнки в точке о. Луч разделится на 2 частично.
83: Отразится от верхней поверхности плёнки и частично преломится преломлённый луч, дойдя до точки ц. Частично преломится в воздух и частично отразится и пойдёт к точке б. Здесь он опять частично отразится и преломится, выходя.
84: Воздух под углом, и вышедшие из плёнки лучи 1 и 2 когерентны. Если оптическая разность хода мала по сравнению с длиной когерентности падающей волны, если на их пути поставить собирающую линзу, то они
85: Дуся, в 1 из точек фокальной плоскости линзы в результате возникает интерференционная картина, которая определяется оптической разностью хода между интерферирующими лучами.
86: Найдём эту оптическую разность хода дельта будет равна в скобочках оо ц плюс ц б умножить на н 2 minutes оо, а умножить на н 1 плюс минус лямда нулевое пополам.
87: Где слагаемое лям 0 пополам обусловлено потерей полуволны при отражении света от границы раздела если н 2 будет больше, чем н 1, то потеря полуволны произойдёт в точке о и данное слагаемое.
88: Будет иметь знак минус если de н 2 будет меньше, чем н 1, то потеря полуволны произойдёт в точке ц и лямбда 0 пополам будет иметь знак плюс.
89: Из рисунка следует, что о ц будет равно цб, и это будет равно д разделить на косинус р с 1 в свою очередь, будет равно о а и будет равно o b умножить на синус и или это будет равно.
90: 2 д. Умножить на тангенс р и умножить на синус и учитывая закон преломления синус и равно н 2 умножить на синус р. Окончательно для оптической разности хода получим дельта будет равно.
91: 2 д корень квадратный под корнем, н 2 в квадрате, минус синус в квадрате, и корень закончился плюс лям нулевое пополам.
92: Приравнивая оптическую разность хода к условию максимумов или к условию минимумов, получим максимумы или минимумы на интерференционной картине в тонких плёнках.
93: Из полученных выражений следует, что интерференционная картина в плоскопараллельных пластинках определяется величинами лямда нулевое д н и и для данных лямда нулевое д и н каждому наклону и лучей соответст.
94: Своя интерференционная полоса, интерференционные полосы, возникающие в результате наложения лучей, падающих на плоскопараллельную пластинку под одинаковыми углами, называются полосами равного наклона лучи отрази.
95: От верхней и нижней грани пластинки параллельны друг другу, так как пластинка плоско параллельна, следовательно, интерферирующие лучи пересекаются только в бесконечности, поэтому говорят, что полосы равного наклона локализованы.
96: Бесконечности для их наблюдения используют собирающую линзу и экран, расположенный в фокальной плоскости линзы.
97: Пусть на clean падает плоская волна, направление распространения которой совпадает с параллельными лучами 1 и 2 из тех лучей, на которые разделяется падающий луч 1 рассмотрим лучи, отразившиеся от верхней и нижней поверхности Клина.
98: При определённом взаимном положении Клина и линзы эти лучи пересекутся в некоторой точке, а являющейся изображением точки б. Так как эти лучи когерентны, они будут интерферировать, если источник расположен довольно далеко.
99: От поверхности Клина и угол альфа ничтожно мал. То оптическая разность хода между интерферирующими лучами может быть с достаточно высокой степенью точности определена по формуле для плоскопараллельной пластинки только д. Здесь будет.
100: Уже толщина Клина в месте падения на него луча, лучи, образовавшиеся при делении луча 2 падающего в другую точку Клина, собираются линзой в точке, а штрих оптическая разность хода здесь уже определяется толщиной д.
101: Штрих таким образом, на экране возникает система интерференционных полос каждая из полос возникает при отражении от мест пластинки, имеющих одинаковую толщину, интерференционные полосы, возникающие в результате интерференции.
102: От мест одинаковой толщины называются полосами равной толщины.
103: Так как верхняя и нижняя грани Клина не параллельны между собой, то лучи пересекаются вблизи пластинки таким образом, полосы равной толщины локализованы вблизи поверхности Клина, если свет падает на пластинку нормально.
104: То полосы равной толщины локализуются на верхней поверхности Клина.
105: Кольца ньютона являются классическим примером полос равной толщины и наблюдаются при отражении света от воздушного зазора, образованного плоскопараллельной пластинкой и соприкасающейся с ней плосковыпуклой линзой с
106: Большим радиусом кривизны. Пусть параллельный пучок света падает нормально на плоскую поверхность линзы и частично отражается от верхней и нижней поверхности воздушного зазора между линзой и пластинкой при
107: Положении отражённых лучей возникают полосы равной толщины при нормальном падении света имеющие вид концентрических окружностей.
108: В отражённом свете оптическая разность хода при условии, что показатель преломления воздуха н равен 1, а угол и равен нулю будет дельта будет равно 2 д м plus лямда нулевое пополам из.
109: Видно, что р большое в квадрате будет равно р м т маленькое в квадрате плюс в скобочках р большое минус д м. И все это в квадрате.
110: Отсюда получим р м квадрат - 2 р. Умножить на д м plus дм квадрат равно нулю.
111: Учитывая, что толщина зазора будет много меньше, чем радиус кривизны линзы, можно пренебречь слагаемым дм. Квадрат, и тогда данное выражение можно записать в виде рм квадрат - 2.
112: Р умножить на d m будет равно нулю, отсюда найдём d m d m будет равно р м квадрат разделить на 2 р.
113: Подставляя это в оптическую разность хода окончательно получим дельта будет равно р м в квадрате разделить на р. Большое плюс лямда нулевое пополам.
114: Используя условия максимумов и минимумов, можно получить радиусы светлых и тёмных колец ньютона для светлых колец получим рм. Будет равно корень квадратный под корнем в скобочках 2 м - 1, и все это умножить.
115: На лям нулевое, на р большое и разделить на 2 для тёмных колец ньютона получим р m будет равно корень квадратный под корнем м лям нулевое и р большое здесь м это но.
116: Номер максимума или номер минимума, измеряя радиусы соответствующих колец, можно определить лям нулевое и наоборот, по известной лям нулевое найти радиус кривизны линзы все сказанное справедливо.
117: Для отражённого света, однако, интерференцию можно наблюдать и в проходящем свете, причём в данном случае не будет потери полуволны, следовательно, оптическая разность хода для проходящего и отражённого света отли.
118: Получается на лям нулевое пополам, то есть максимум интерференции в отражённом свете соответствует минимуму в проходящем и наоборот, как для полос равного наклона, так и для полос равной толщины положе.
119: Максимумов зависит от длины волны, поэтому система светлых и тёмных полос получается только при освещении монохроматическим светом, при наблюдении в белом свете получается совокупность смещённых друг относительно друга.
120: Полос образованных лучами разных длин волн и интерференционная картина приобретает радужную окраску.
121: Явление интерференции применяется в очень точных измерительных приборах, называемых интерферометрами все интерферометры основаны на 1 и том же принципе и различаются лишь конструкционно на рисунке представлена упрощённая схема.
122: Интерферометром майкельсона монохроматический свет от источника с падает под углом 45 градусов на плоско параллельную пластинку п. 1 сторона пластинки, удалённая от с. Посеребрённая и полупрозрачная.
123: Разделяет луч на 2 части, луч 1 отражается от посеребрённого слоя, и луч 2 проходит через него.
124: Луч 1 отражается от зеркала з 1 и, возвращаясь обратно, вновь проходит через пластинку п 1 луч 2 идёт к зеркалу з 2, отражается от него, возвращается обратно и отражается от plus.
125: Стенки п. 1.
126: Так как 1 лучей проходит сквозь пластинку п. 1 дважды, то для компенсации возникающей разности хода на пути 2 луча ставится пластинка п. 2 точно такая же, как и п. 1, только не покрытая слоем серебра.
127: Лучи 1 штрих и 2 штрих когерентны. Следовательно, будет наблюдаться интерференция, результат которой будет зависеть от оптической разности хода луча 1 от п 1 до зеркала з 1 и.
128: A2 от п. 1 до зеркала з 2.
129: При перемещении 1 из зеркал на расстояние лям нулевое делить на 4 разность хода обоих лучей увеличится на лям нулевое делить на 2 ii произойдёт смена освещённости зрительного поля сле.
130: Следовательно, по незначительному смещению интерференционной картины можно судить о малом перемещении 1 из зеркал и использовать интерферометр майкельсона для точного измерения длин.
131: Интерференционные волны от отдельных элементарных излучателей используются при создании сложных излучающих систем для электромагнитных и акустических волн. В 1963 году начал работать 300 пятиметровый радиотелескоп.
132: Сферической антенны в аресибо на Острове пуэрта рика, установленный в огромном естественном котловане в горах, платформа с оборудованием на телескопе аресибо, делает его 1 из 2 крупных радиотелескопов, которые можно использовать в радиолокационной.
133: Астрономии аресибо позволяет изучать ионосферу внутренние планеты и выполнять точные измерения орбит околоземных астероидов.
134: В 2016 году в Китае был сдан в эксплуатацию самый большой на сегодняшний день радиотелескоп в мире, заполненный апертурой. Его диаметр уже 500 метров. Он получил название тьянь Янь, что означает небесное око.
135: 11.01.2020 этот радиотелескоп прошёл государственную приёмку и был официально введён в эксплуатацию. Он позволит учёным изучать формирование и эволюцию галактик, тёмную материю и решать другие научные
136: Задача.
137: Следует упомянуть о ещё 2 применениях явления интерференции по интерференционной картине. Можно выявлять, измерять неоднородности среды, в которой распространяются волны или отклонения формы поверхности от заданной, кроме.
138: Того явление интерференции применяется также для улучшения качества оптических приборов, просветления оптики и получения высокоотражающих покрытий, прохождение света через каждую преломляющую поверхность линзы, например, через границу стекло.
139: Воздух сопровождается отражением примерно 4% падающего потока, так как современные объективы содержат большое количество линз, то число отражений в них велико, а поэтому велики потери светового потока таким.
140: Образом интенсивность прошедшего света ослабляется и светосила оптического прибора уменьшается. Кроме того, отражение от поверхности линз приводит к возникновению бликов, что часто, например, военной технике демаскирует
141: Положение прибора для устранения указанных недостатков осуществляют так называемое просветление оптики для этого на свободные поверхности линз наносят тонкие плёнки с показателем преломления меньшим, чем у материала линзы. При этом
142: Отражение света от границ раздела воздух, плёнка и плёнка, стекло возникает интерференция когерентных лучей.
143: Толщину плёнки д. И показатели преломления стекла и плёнки можно подобрать так, чтобы волны, отражённые от обеих поверхностей плёнки, гасили друг друга, так как добиться одновременного гашения для всех длин волн невоз.
144: Можно, то это обычно делается для наиболее восприимчивой глазом длины волны лям нулевое, примерно равное 0,55 микрометра, поэтому объективы с просветлённой оптикой обычно имеют синевато крас.
145: Оттенок.