0: Тема сегодняшнего урока закон сохранения полной механической энергии 1 из кульминационных тем курса механики.
1: Тема закон сохранения полной.
2: Механической.
3: Энергии.
4: Энергии. Закон сохранения полной механической энергии. Домашнее задание конспект получе.
5: Кикоина. Параграф. 57.
6: Там же, в учебнике кикоина, упражнение 32.
7: На странице 199.
8: И такие же точно номера, как были на сегодня. 1, 2, 3, 5, 6, номер 1, 2, 3, 5, 6. Это на пятницу, в пятницу у нас 1 урок будет за
9: Исова.
10: Ну а теперь давайте рассмотрим 2 процесса 2 движения, в общем то, кажется, на 1 взгляд совершенно не связанные друг с другом. Поделим доску на 2 части и ваш листочек тоже и рассмотрим.
11: 2 процесса. 1 процесс это свободное падение тела. Допустим, некое тело находилось в положении 1 на высоте над
12: Обозначен буквой, а землёй вот здесь у нас будет
13: 2 процесса. 1 процесс обозначен буквой, а это свободное падение тела. Допустим, некое тело находилось в положении 1 на высоте над землёй. Вот здесь у нас будет
14: Поверхность земли.
15: На высоте h1.
16: И обладала скоростью, которую мы обозначим в 1.
17: Под действием силы тяжести, подчеркнём это, изобразив вектор ускорения свободного падения же под действием силы тяжести. Тело двигалось. Вы уже знаете, что его траектория будет параболой и на какой-то высоте, кото
18: Мы обозначим h2.
19: Она обладала скоростью, которую мы обозначим в 2.
20: Вот такое явление свободное падение тела.
21: 2 явление.
22: Допустим, у нас производится выстрел из пружинного пистолета.
23: То есть имеется пружина, 1 конец которой закреплён, эта пружина, её сжатое.
24: Сжата, состояние я покажу пунктиром.
25: То есть имеется пружина, 1 конец которой закреплён. Эта пружина сжата, её сжатое состояние я покажу пунктиром.
26: И эта пружина толкает тело.
27: И сейчас это тело находится в положении 1 и обладает скоростью в 1 положение 1.
28: Обладает скоростью в 1.
29: И поскольку пружина у нас сжата, то, чтобы описать деформацию, мы введём ось как на прошлом уроке ось икс недеформированная пружина имеет конец в точке, которая имеет координату 0, а вот сейчас деформи.
30: One пружина.
31: Имеет удлинение или сжатие x 1 при этом тело обладает скоростью в 1 через некоторое время пружина немножечко распрямится, я не буду здесь рисовать её.
32: Полностью. Вот она распрямилась и теперь в положении 2 тело имеет скорость в 2.
33: А деформация пружины x 2 вот так вот 2 совершенно разных процесса на самом.
34: Самом деле, в этом примере, в примере а мы имеем дело не с 1 телом.
35: Здесь помимо вот этого падающего тела участвует ещё 1 тело, какое земля. То есть на самом деле это не 1 тело, а система из 2 тел, которые друг с другом взаимодействуют посредством силы тяжести. Значит, можно
36: Записать система.
37: Равно тело плюс земля. Во 2 случае у нас тоже не 1 тело. У нас не только вот этот грузик.
38: Но есть ещё и пружина, более того, эта пружина закреплена, то есть система у нас состоит из тела, пружины и опоры, на которую опирается пружина система.
39: Равняется тело плюс опора, плюс, соединяющая с опорой тело пружина.
40: Скажите, пожалуйста, является ли система тело плюс земля замкнутой?
41: Земля внизу, тело наверху будет ли это замкнутая система?
42: Какая система называется замкнутой?
43: Система какая?
44: Тел, которые взаимодействуют только друг с другом и не взаимодействуют с другими телами. Тело взаимодействует с землёй, а на землю и тело со стороны больше ничего не действует. Значит, это замкнутая система.
45: Здесь между собой взаимодействуют посредством пружины, опора других каких-то тел в этой системе нет, значит, это тоже замкнутая.
46: И тело система.
47: Здесь между собой взаимодействуют посредством пружины опора и тело других каких-то тел в этой системе нет, значит, это тоже замкнутая система.
48: Теперь скажите, пожалуйста, посредством каких сил осуществляется взаимодействие в системе, а?
49: Здесь действует сила тяжести, взаимодействие с силой тяжести.
50: Силой тяжести.
51: А здесь какая сила реализует взаимодействие между телами, сила упругости, взаимодействие.
52: Силой упругости.
53: Взаимодействие силой упругости. Запишите, пожалуйста.
54: А что общего между силой тяжести и силой упругости?
55: Есть что-то общее, вроде, казалось бы, такие разнородные силы. Ну, давайте вспомним. После темы сила тяжести появилось понятие.
56: Потенциальной после темы работа силы упругости появилось понятие потенциальной энергии деформированного, упруго деформированного тела. Сила тяжести и сила упругости являются потенциальными силами. Именно поэтому можно говорить.
57: Энергии.
58: Потенциальной энергии. После темы работа силы, упругости появилось понятие потенциальной энергии деформированного, упруго деформированного тела. Сила тяжести и сила упругости являются потенциальными силами. Именно поэтому можно говорить
59: Потенциальной энергии взаимодействия посредством силы, тяжести или потенциальной энергии упруго деформированного тела. Итак, сила тяжести
60: И сила упругости.
61: Потенциальные.
62: Потенциальный вот что общего между системой а и б. В обоих случаях мы имеем дело с замкнутой системой, в которой взаимодействие тел.
63: Осуществляется посредством потенциальных сил. В 1 случае это сила тяжести, в другом случае сила упругости. Вот что общего между этими 2 системами. А теперь давайте все, что мы знаем, используем. Давайте запишем теорему.
64: О кинетической энергии для хотите 01.02 случая не имеет значения. Она будет выглядеть одинаково, как звучит теорема о кинетической энергии.
65: Суммарная работа всех сил, действующих на тело, равняется изменению кинетической энергии этого тела в обоих систем. В обеих системах у нас только 1 тело движется, поэтому речь пойдёт только о кинетической энергии вот этого шарика. Значит, мы можем
66: Записать теорему о кинетической энергии.
67: Работа единственной силы, которая в каждом из примеров есть, равняется изменению кинетической энергии. Изменение это конечное значение минус начальное, её кинетическое, 2 минус е кинетическое.
68: 1 это соотношение справедливо для любого из 2 рассматриваемых случаев, а с другой стороны, поскольку сила тяжести и сила упругости потенциальная, то работа силы тяжести, так же, как и работа силы упру.
69: Так же, как и работа любой потенциальной силы равняется взятому со знаком минус изменению потенциальной энергии запишем с другой стороны.
70: С другой стороны, работа потенциальной силы равняется взятому со знаком минус изменению потенциальной энергии изменение конечное значение её потенциальное, 2 минус начальное.
71: Значение её потенциальное 1.
72: В зависимости от того, какая система у нас рассматривается, потенциальная энергия вычисляется разными способами у нас.
73: В случае а жэ аш формуле.
74: Потенциальная энергия вычисляется по формуле эм, а в случае б потенциальная энергия вычисляется по её потенциальная, равняется к x.
75: В случае а потенциальная энергия вычисляется по формуле эм жэ аш, а в случае б потенциальная энергия вычисляется по формуле её потенциальная равняется к x.
76: Квадрат.
77: Пополам.
78: Квадрат пополам.
79: Вот все различия. А теперь давайте подставим в теорему о кинетической энергии выражение для работы как изменение потенциальной энергии с противо
80: Положным знаком у нас получится, с 1 стороны, потенциальное 2 minutes её потенциальная, 1 со знаком.
81: Её.
82: Положным знаком у нас получится, с 1 стороны, её потенциальное 2 minutes её потенциальная, 1 со знаком.
83: Минус минус е.
84: Это работа как изменение потенциальной энергии, а с другой стороны, это изменение кинетической энергии. Равняется её кинетическая. 2.
85: Минус это работа как изменение потенциальной энергии, а с другой стороны, это изменение кинетической энергии равняется её кинетическая. 2, минус е.
86: Генетическая.
87: 1.
88: Генетическая 1.
89: А теперь сделаем вот что раскроем вот эти скобки и все, что относится к 1 состоянию. То есть то, что помечено индексом 1 запишем, с 1 стороны, от знака равенства, а все, что относится ко 2
90: Состоянию. То, что помечено индексом 2 перепишем в правой части. Тогда у нас получается, раскрываем скобки минус её потенциальное 2, плюс её потенциальное 1. А здесь
91: Будет равняется её кинетическое 2 минус е кинетическое, 1 е кинетическое, 1 переносим влево её потенциальное, 2 переносим вправо, у нас получится её потенциальное
92: 1, плюс её кинетическое, 1 равняется её потенциальное, 2 плюс её кинетическое 2.
93: Посмотрите, что получилось. Сумма потенциальной кинетической энергии в исходном состоянии такая же точно, как сумма потенциальной кинетической энергии в 2 состоянии в конечном. Но, кстати, оно не обязательно.
94: Должно быть конечным. Это может быть любое промежуточное. И вот эту мы назовём полной механической энергией и будем её обозначать просто индексом е без
95: Состояние, сумму.
96: Должно быть конечным. Это может быть любое промежуточное состояние. И вот эту сумму мы назовём полной механической энергией и будем её обозначать просто индексом е без
97: П или к. Ну здесь это полная механическая энергия в 1 состоянии, а это полная механическая энергия во 2 состоянии. Итак, договоримся, что сумма
98: Потенциальной энергии взаимодействия тел и кинетической энергии этих тел называется полной механической энергией.
99: Это определение сейчас мы его запишем словами полная механическая энергия.
100: Ну что ж, давайте запишем, что называется, полной механической энергией. Сумма потенциальной и кинетической.
101: Энергии системы тел.
102: Сумма потенциальной и кинетической энергии системы тел называется полной механической энергией системы сумма
103: Потенциальной и кинетической энергии системы тел называется полной механической энергией системы, называется полной механической энергией системы.
104: Сумма потенциальной кинетической энергии системы тел называется полной механической энергией системы.
105: Ну а теперь смотрите, оказывается, что полная механическая энергия остаётся неизменной. 1 состояние мы условно назвали, 2 условно назвали конечным, но ведь по дороге могут быть любые другие.
106: Начальным.
107: Ну а теперь смотрите, оказывается, что полная механическая энергия остаётся неизменной. 1 состояние мы условно назвали начальным, 2 условно назвали конечным, но ведь по дороге могут быть любые другие.
108: Состояние, которое мы можем назвать 3, 4. И в каждом из этих промежуточных состояний полная механическая энергия будет оставаться постоянной. То есть мы можем записать
109: Е потенциальная плюс её кинетическая равняется константа или просто е равняется константа.
110: Это одно и то же.
111: Разными словами, так сказать.
112: То, что записано на доске, представляет собой закон сохранения полной механической энергии, закон сохранения полной.
113: Механической энергии.
114: Закон сохранения полной механической энергии. Давайте вспомним, какие мы вводили, рассматривая
115: Ограничения замкнутая система.
116: Закон сохранения полной механической энергии. Давайте вспомним, какие ограничения мы вводили, рассматривая замкнутая система.
117: Тема раз и тела взаимодействуют посредством потенциальных сил, только в этом случае выполняется закон сохранения полной механической энергии. Поэтому, когда мы его будем формулировать, обязательно нужно упомянуть.
118: То, что речь идёт о замкнутой системе, и то, что взаимодействие тел системы осуществляется потенциальными силами. Итак, запишем формулировку закона сохранения полной механической энергии полная механическая
119: Энергия замкнутой системы тел, полная механическая энергия замкнутой системы тел.
120: Взаимодействующих.
121: Между собой только потенциальными силами полная механическая энергия замкнутой системы тел, взаимодействующих между собой.
122: Только потенциальными силами.
123: Взаимодействующих между собой только потенциальными силами остаётся неизменной, остаётся неизменной.
124: При любых движениях тел системы полная механическая энергия замкнутой системы тел, взаимодействующих между собой только потенциальными силами, остаётся неизменной при любых.
125: Движениях тел системы остаётся неизменной при любых движениях тел системы.
126: Применительно к нашим 2 случаям закон сохранения полной механической энергии можно записать так случай, а
127: Потенциальная энергия эм жэ h1 плюс кинетическая энергия плюс m в 1 квадрат пополам равняется эм жэ.
128: H2 плюс m в 2 квадрат пополам для случая б там, где пружинный пистолет толкает груз.
129: Потенциальная энергия x 1 квадрат пополам плюс кинетическая энергия в 1 плюс m в 1 квадрат пополам равняется.
130: K. Состоянии-ка икс.
131: Потенциальная энергия k x 1 квадрат пополам плюс кинетическая энергия в 1 состоянии плюс m в 1 квадрат пополам равняется-ка икс.
132: С 2 квадрат пополам плюс в 2 квадрат.
133: M. Пополам.
134: С 2 квадрат пополам плюс m в 2 квадрат пополам.
135: Обратите внимание и это, и это какое-то уравнение, которое связывает несколько характеристик движения, а именно в случае, а связь между
136: Скоростями в 1, в 2 и высотами h1, h2, то есть фактически между скоростями и координатами, числами, которые указывают положение тела в слу.
137: Б. Связь между опять-таки скоростями в 1, в 2 и координатами тела x 1, x.
138: 2.
139: Икс 1 икс 2. Ведь кинетическая энергия зависит от скоростей, а потенциальная от положений тела, от координат, значит, если у вас независимо от того, насколько слож.
140: 2 икс, 1 икс 2. Ведь кинетическая энергия зависит от скоростей, а потенциальная от положений тела, от координат, значит, если у вас независимо от того, насколько слож,
141: Является траектория известны 3 из этих 4 величин. Например, вы знаете начальную скорость, конечную начальную высоту, то с помощью закона сохранения энергии вы можете найти конечную высоту.
142: И вам не надо вспоминать кинематику, не надо вспоминать, что это движение равноускоренное. Не надо вспоминать 3 формулы для проекции перемещения. Закон сохранения энергии позволяет сделать все очень быстро. Кстати, очень удобным является то, что
143: Энергия скалярная величина. То есть не нужно даже проводить координатные оси и рассматривать какие-то проекции векторов на координатные оси. Тоже самое во 2 случае. Во 2 случае вообще движение очень сложное, это движение под действием переменной силы, ведь чем
144: Больше растянута пружина, тем больше сила упругости. И, несмотря на это, вы можете, пользуясь законом, сохранения полной механической энергии и зная, например, начальное и конечное растяжение пружины или сжатие и зная 1
145: Из этих 2 скоростей найти 2 с помощью 2 закона ньютона. Мы этого сделать крайней мере до 11 класса не можем, а с помощью закона сохранения энергии, пожалуйста. То есть это очень мощнейшее, это очень мощное
146: Скорость по
147: Из этих 2 скоростей найти 2 скорость с помощью 2 закона ньютона. Мы этого сделать, по крайней мере до 11 класса не можем, а с помощью закона сохранения энергии, пожалуйста. То есть это очень мощнейшее, это очень мощное
148: Для решения задач, но нужно при этом помнить, что закон сохранения энергии выполняется только в замкнутых системах и, что самое главное, в системах, где действуют только потенциальные силы.
149: Ну, нужно же ответить и на другой вопрос а что будет, если в системе присутствуют не только потенциальные силы из всех 3 сил, которые мы с вами изучали сила тяжести, сила упругости и сила?
150: Трения что силы.
151: Мы уже проанализировали 2 силы, но осталась пока за рамками рассмотрения 3 сила сила трения. И вот давайте сейчас немного поговорим о работе силы трения и посмотрим, как.
152: Трения мы уже проанализировали 2 силы, но осталась пока что за рамками рассмотрения. 3 сила сила трения. И вот давайте сейчас немного поговорим о работе силы, силы, трения и посмотрим, как
153: Эта сила, присутствие этой силы отразится на полной механической энергии системы. Итак, небольшой такой подраздел нашей сегодняшней темы работа, силы, трения.
154: Работа, силы, трения. Ну давайте с вами говорить о силе трения скольжения. Опять-таки, что мы знаем о силе трения скольжения?
155: Пусть.
156: Сила трения.
157: Тире сила трения.
158: Скольжение.
159: Сила трения, скольжения.
160: Ну и нужно вспомнить, как вычисляется модуль этой силы, куда она направлена. Модуль силы f трения, мы можем через коэффициент трения.
161: И трения найти.
162: Ну и нужно вспомнить, как вычисляется модуль этой силы и куда она направлена. Модуль силы трения f трения мы можем найти через коэффициент трения.
163: А?
164: Направление силы трения, куда направлена сила трения скольжения в противоположную по отношению к относительной скорости сторону.
165: А направление силы трения, куда направлена сила трения скольжения в противоположную по отношению к относительной скорости сторону.
166: В то есть, допустим, у нас имеется тело, которое движется по какой-то траектории, и в каждой точке траектории на него действует сила трения, что её заставляет
167: Двигаться по такой хитрой траектории нас не интересует. Мы рассматриваем только силу трения. Скорость направлена вот здесь сюда, в 1. Значит, сила трения направлена в противоположную сторону.
168: Ф трения в 1 точке здесь.
169: Ну, например, вот здесь скорость направлена сюда. Она, между прочим, может быть и непостоянная. Это может быть неравномерное движение в 2. Видите, я показал вектор больше по модулю, а сила трения скольже.
170: Не зависит от скорости. Она должна быть такой же у нас по модулю. Если это сухое трение, мы так договорились.
171: Ф. Трение 2.
172: Если мы разобьём эту траекторию на небольшие отрезочки, например, вот такие вот дельта с 1.
173: Это элементарное перемещение.
174: Дельта с 1, то тогда работа силы трения на этом кусочке. Обозначим его дельта. А трения?
175: Равняется произведению модуля силы я напишу ф трения на модуль перемещения на дельта с по модулю.
176: Я не ставлю знак вектора и на косинус угла между направлением силы трения в нашем случае и направлением перемещения каков угол между направлением силы трения и направлением перемещения 108.
177: 70 градусов, косинус 180, косинус 180 градусов минус единица. И тогда получается, что это будет просто минус трения на
178: Градусов эф.
179: 70 градусов, косинус 180 градусов. Косинус 180 градусов минус единица. И тогда получается, что это будет просто минус эф трения на
180: Модуль перемещения на небольшом, сила трения у нас постоянна по модулю. А что получится, если тело перемещается из точки 1 в точку 2?
181: Участке, что получится.
182: Модуль перемещения на небольшом участке, сила трения у нас постоянна по модулю. А что получится, если тело перемещается из точки 1 в точку 2? Что получится?
183: С работой, чтобы найти полную работу силы трения, а трения, нам надо сложить все элементарные работы. При этом сила трения как постоянная величина выносится за скобку и у нас
184: Остаётся, что дельта с 1 плюс дельта с 2 модулей перемещений. Что это такое? Это пройдённый путь. Равняется трения с
185: Сумма минус эф.
186: Остаётся, что дельта с 1 плюс дельта с 2. Сумма модулей перемещений. Что это такое? Это пройдённый путь. Равняется минус эф трения с
187: И вот мы с вами можем сделать
188: Несколько важных выводов. 1, что мы с вами видим, это то, что работа силы трения отрицательна.
189: Выводы.
190: Работа силы трения меньше нуля, потому что путь положительная величина это длинна, траектории длинна, всегда положительная. И здесь стоит модуль силы трения. Это 1 вывод и вто.
191: 2. Смотрите, вот есть тело.
192: Мы его перемещаем из 1 точки в другую, отсюда сюда мы можем перемещать его вот так. При этом путь равен, ну там полметра, где-то мы можем перемещать его вот так при
193: Там путь будет уже больше метра, но начальное и конечное положение одно и то же. Работа получается, силы трения зависит не от
194: Начального и конечного положения, а она зависит, ну, от этих положений, конечно, тоже, но главное, что она зависит от формы траектории. Я могу отсюда сюда двигаться очень долго, километр пройти и
195: Переместиться на полметра. И при этом работа силы трения будет очень большой, отрицательной, по модулю большой, а могу по прямой переместить. Значит, что мы можем сказать? Работа силы трения зависит от формы.
196: Траектории тела. Отметим себе это свойство работы силы трения. Работа силы трения зависит от формы траектории тела. Работа силы трения зависит от формы траектории тела.
197: От формы траектории.
198: Тело.
199: На которое действует эта сила трения. И вот поэтому сила трения не является потенциальной. Сила трения, в отличие от сил тяжести и сил упругости, не является потенциальной силой, не является консервативной.
200: Тело, на которое действует эта сила трения. И вот поэтому сила трения не является потенциальной. Сила трения, в отличие от сил тяжести и сил упругости, не является потенциальной силой, не является консервативной.
201: Силы, сила трения относится к силам, которые называются диссипативными.
202: Диссипативная сила.
203: Диссипативная сила. Диссипация означает рассеивание. Почему так называется сила трения? Сейчас выясним. Давайте заново проделаем все наши
204: Выкладки, включив в работу всех сил, действующих на тело силу трения.
205: И посмотрим, что получится.
206: Итак, начинаем все сначала.
207: По теореме о кинетической энергии.
208: Работа всех сил суммарная работа всех сил, действующих на тело, то есть работа потенциальных сил, плюс работа силы трения равняется изменению кинетической энергии.
209: Тело её кинетическая 2 minutes её кинетическая 1.
210: Теперь вспомним, что работа потенциальных сил
211: Равняется взятому со знаком минус изменению потенциальной энергии тела её потенциальная 2 minutes, её потенциальная 1 подставим работу потенциальных сил в теорему.
212: Кинетической энергии. У нас получится работа силы трения минус её потенциальное. 2 минус, её потенциальное. 1 равняется
213: Изменению кинетической энергии. Её кинетическое 2 минус е кинетическое 1 а теперь сделаем следующее вот эти 2 слагаемых перенесём вправо у нас получится r.
214: Силы. Вот эту скобку, поменяв знак, переносим в правую часть равняется её кинетическое 2 минус е, кинетическое 1 плюс
215: Трения.
216: Силы трения. Вот эту скобку, поменяв знак, переносим в правую часть равняется её кинетическое 2 минус е, кинетическое 1 плюс.
217: Её потенциальное, 2 минус её потенциальное 1.
218: Теперь меняем местами левую и правую часть. У нас получается. Сначала просто напишем её кинетическое 2 а ря.
219: Я напишу плюс её потенциальное 2, чтобы то, что относится ко 2 телу, было поблизости друг от друга, плюс её потенциальное. 2, минус е, кинетическое. 1.
220: И её потенциальная 1 минус е кинетическая, 1 минус её потенциальная, 1 равняется работе сил трения.
221: Что вот это такое?
222: Полная механическая энергия во 2 состоянии. Конечная, полная механическая энергия. E2. А если мы вот эти 2 слагаемые вместе рассмотрим то, что это такое, это взятое со знаком минус тут и тут.
223: По минусу 2.
224: Полная механическая энергия в исходном состоянии. То есть мы можем записать, что е. Minutes её 1 равняется работе сил трения или. И.
225: По минусу полная механическая энергия в исходном состоянии, то есть мы можем записать, что e2 minutes её 1 равняется работе сил трения или. И.
226: Изменение изменение полной механической энергии равняется работе сил трения.
227: То есть, если в системе действуют диссипативные силы, если в системе действует сила трения, это не обязательно, может быть сила сухого трения, это может быть сила вязкого трения. Мы просто в качестве удобного примера рассмотрели силу сухого трения. Так вот.
228: Если в системе замкнутой системе действуют диссипативные силы, то полная механическая энергия не сохраняется. Дельта её не равняется нулю. То есть
229: Не выполняется закон сохранения полной механической энергии, более того, поскольку работа силы трения меньше нуля, отсюда следует, что delta её меньше.
230: Нуля, то есть полная механическая энергия, убывает, уменьшается, её уменьшается.
231: В системе, где существуют силы трения, полная механическая энергия в ходе движения тел становится все меньше и меньше, и меньше не сохраняется. То есть полная механическая энергия. Исче.
232: Правда, она не исчезает бесследно. Что с ней происходит? Мы поговорим с вами на следующем уроке, а в заключении осталось 1 буквально 1 минута до звонка. Хочу.
233: Сказать, что оказывается, закон сохранения полной механической энергии является следствием пространства времени, в котором мы живём, можно доказать. Это было доказано в 1928 году.
234: По фамилии нётер, что закон сохранения полной механической энергии является следствием однородности времени, то есть это следствие того, что на оси времени отсутствует какое-то выделенное
235: Мгновения, то есть мы можем отсчитывать время, например, от сегодняшнего, от рождества Христова или как по иудейскому календарю. У нас сейчас там 6000, какой все точки на оси времени, согласно классической физике, являются равно
236: Дня то год.
237: Мгновения, то есть мы можем отсчитывать время, например, от сегодняшнего дня, от рождества Христова или как по иудейскому календарю. У нас сейчас там 6000 какой-то год, все точки на оси времени, согласно классической физике, являются равно
238: Равными. И из этого вытекает закон сохранения полной механической энергии. Вот такая история. Все на сегодня