0: Здравствуйте, ребята. Продолжаем изучение основ электродинамики. Мы с вами уже познакомились с характеристикой электрического поля, которая называется напряжённость электрического поля. Это величина
1: Которая позволяет найти силу, действующую на заряд, помещённый в данную точку поля. Поэтому эту характеристику ещё называют иногда силовая характеристика электрического поля. Сегодня мы познакомимся с ещё 1
2: Но даже не 1, a2 характеристиками электрического поля запишите тему урока.
3: Тема.
4: Работа электрического поля по переносу заряда.
5: Работа электрического поля.
6: По переносу заряда.
7: Точка электрическое напряжение.
8: Точка потенциал.
9: Работа электрического поля по переносу заряда, электрическое напряжение, потенциал.
10: Домашнее задание это задание на понедельник, если карантин закончится, ну или на вторник, если карантин будет продолжаться, конспект.
11: Далее по учебнику Мякишева.
12: Параграфы 96 и 97.
13: И простенькие задачи по рымкевичу.
14: Номера 727 728.
15: Это по новому материалу, а по предыдущему материалу Гельфгат.
16: Для 10 класса задачи с номерами 8, 13.
17: 8 14 и задача поинтересней 8 32.
18: Итак, на понедельник сегодня у нас снова 2 урока. Сейчас мы поговорим о том, что уже записано на доске, а на следующем уроке порешаем задачи. Итак, представим себе электрический заряд, находящийся
19: В электрическом поле на него действует сила. Поскольку мы с вами занимаемся электростатикой, то эта сила постоянная, и если в электрическом поле заряд перемещается из 1 точки пространства в другую, то эта сила элект.
20: Электрическая сила совершает работу. Так исторически сложилось, что эту работу называют работой электрического поля, хотя на самом деле мы понимаем, что это работа электрической силы. Давайте научимся вычислять работу электрического поля для
21: Начало в самом простом случае, когда поле однородное, поле, однородное создавать с помощью плоского конденсатора. Итак, изобразим плоский конденсатор.
22: Пусть его левая пластина заряжена положительно, а правая пластина заряжена отрицательно. Плюс минус вот эти заряды я не
23: Буду показывать линии напряжённости, чтобы не загромождать наш рисунок, но понятно, что эти линии направлены от положительных зарядов к отрицательным и вектор напряжённости поля обозначим его буквой е, как обычно, напра.
24: Слева направо, в некоторой точке этого однородного поля обозначим её буквой, а в точке, а находится заряд для конкретности. Будем считать, что заряд положительный. И вот
25: Пусть этот заряд перемещается по прямолинейной траектории в точку б.
26: В точку б.
27: Мы хотим найти работу, совершаемую электрическим полем по перемещению заряда из точки а в точку б мы с вами помним, что из механики
28: Работа по перемещению заряда из точки а в точку б равняется силе, действующей на тело в нашем случае заряд модулю силы умножить на модуль перемещения заряда и на косинус угла.
29: Альфа между направлением силы и направлением перемещения работа постоянной силы здесь можно написать с а. Б.
30: Что такое c a b это вектор перемещения, то есть вектор, проведённый из начальной точки, где находилось тело в конечную точку сила ф. Поскольку мы договорились с вами, что заряд у нас положительный, то направление силы будет.
31: Будет совпадать с направлением вектора напряжённости поля. То есть вот эта сила ф.
32: Угол между направлением поля, то есть силы, и вектором перемещения обозначим буквой альфа.
33: Как найти силу, если известна напряжённость поля? Сила находится очень просто. Вектор силы равен произведению заряда на вектор напряжённости поля, в котором этот заряд находится тогда?
34: Подставляя модуль этого вектора в выражение для работы, мы получаем а а. Б равняется ку е. Это модуль вектора силы на.
35: C. A b на косинус альфа а теперь давайте обратим внимание вот на это произведение.
36: Это произведение представляет собой проекцию вектора перемещения на направление электрического поля. Давайте эту проекцию покажем на рисунке. Значит, проекция этого вектора как может быть изображена. Опустим
37: Перпендикуляр на направление и проекция будет представлять прилежащий катет, в то время как сам вектор представляет собой. Давайте эту проекцию.
38: Поля, вот так вот эта собой гипотенузу.
39: Перпендикуляр на направление поля. Вот так и проекция вот эта будет представлять собой прилежащий катет, в то время как сам вектор представляет собой гипотенузу. Давайте эту проекцию.
40: Обозначим буквой д.
41: Вот она.
42: И запишем ответ следующим образом а из точки а в точку б равняется ку заряд на напряжённость поля и на проекцию вектора перемещения.
43: На направление поля или на силовую линию, если угодно.
44: А теперь пусть.
45: Следующий шаг заряд перемещается из точки а в точку б не по прямой, а по ломанной линии. Вот таким образом, из точки, а он
46: А теперь следующий шаг. Пусть заряд перемещается из точки а в точку б не по прямой, а по ломанной линии. Вот таким образом, из точки а он
47: Сначала перемещается в точку ц.
48: А потом из точки ц в точку б.
49: 1 отрезок, 1 вектор перемещения обозначим с 1 вектор, 2 обозначим с 2 вектор углы между направлением вектора перемещения и
50: Направлением поля обозначим соответственно альфа 1.
51: И здесь вот поставим угол альфа 2.
52: Работа по перемещению заряда из точки а в точку б теперь будет складываться из 2 работ работа по перемещению заряда из а в ц и работа по перемещению заряда из ц в. Б. Итак, сумма.
53: А. А c plus a ц. Б. Каждую из этих работ можем посчитать следующим образом ку на её на.
54: С. 1 косинус альфа 1 это работа по перемещению из а в ц с 1 это вот вектор перемещения плюс q на e это.
55: Модуль силы на c2 косинус альфа 2. Теперь снова обратим внимание вот на эти 2 произведения. Здесь у нас проекция.
56: Вектора перемещения на направление поля на участке а. Ц. Обозначим эту величину д. 1 а. Это д. 2, проекция вектора перемещения с 2 на направление поля и покажем эти
57: 2 величины на нашем рисунке опустим перпендикуляр из точки ц.
58: И вот у нас будет the 1, а вот этот отрезочек представляет собой д. 2.
59: Ну что ж, из рисунка видно, что d1 плюс d2 это д. Это можно видеть, глядя на рисунок, а можно и по другому рассуждать, ведь у на.
60: У нас вектор с а. Б. Равняется сумме векторов с. 1 и с. 2.
61: А поскольку д. 1 и the 2 это проекции вектора с 1 и с 2 а. Д. Это проекция суммы этих векторов, то понятно, что проекция суммы векторов равняется сумме проекций векторов на ту же самую.
62: Ось итак, мы пришли к такой же точно формуле. Поскольку the 1 плюс the 2 равняется дэ, то здесь ку её можно вынести за скобку. Равняется, равняется ку.
63: Е на д. 1 плюс д. 2 а эта величина у нас равняется д. Откуда мы пришли к той же самой формуле работа по перемещению в однородном поле напоминаю пока что поле у нас однородное.
64: Вычисляется вот по такой формуле следующий шаг. Давайте усложнять задачу постепенно. Пусть теперь заряд перемещается из точки а в точку б по какой-то замысловатой
65: Кривой, вот, допустим, пластины конденсатора.
66: И из точки, а заряд перемещается в точку б вот таким хитрым образом, как найти работу. В этом случае поступаем уже знакомым путём, разбива
67: Всю.
68: Траекторию движения заряда на небольшие отрезочки. Вот, например, это у нас дельта с итая. Элементарное перемещение тогда
69: Работа по перемещению из точки а в точки в точку б здесь поставим букву б работа а. Б будет равняться сумме по всем вот таким.
70: Кусочком, каждый из которых настолько мал, что можно его считать участком прямой отрезочков дельта дельта Аита это работа по перемещению.
71: А итых?
72: Кусочком, каждый из которых настолько мал, что можно его считать участком прямой отрезочков дельта а итых дельта Аита это работа по перемещению.
73: По отрезку дельта s итая равняется сумме по всем этим отрезкам ку на е на модуль эс итая, на косинус альфа итая где?
74: С итая дельта s итае лучше написать это модуль вот этого вектора, а косинус альфа итая это косинус угла, образуемого этим вектором с направлением поля поскольку поле у нас однородное, то её можно вынести за знак.
75: Суммы тоже самое можно сделать с зарядом. Тогда у нас получается ку на е.
76: Умножить на сумму по всем кусочкам дельта s ита на косинус альфа Итта, но вот это, как мы уже показывали, это проекция вектора перемещения на
77: Направление поля обозначим его дельта д ита, и мы придём снова к следующему выражению ку е, а здесь будет стоять сумма проекций.
78: Перемещений на всех участках. А как мы знаем, сумма проекций векторов равна проекции суммы. То есть опять мы получим вот эту сумму, как д. И опять мы получаем знак
79: Знакомое выражение, то есть мы пришли с вами к Такому выводу, если электрическое поле однородное, само собой разумеется, что оно у нас электростатическое, не меняющееся во времени, если поле однородно.
80: Вами то работа по переме.
81: Знакомое выражение, то есть мы пришли с вами к Такому выводу если электрическое поле однородное, само собой разумеется, что оно у нас электростатическое, не меняющееся во времени. Если поле однородно, то работа по переме.
82: Мещению заряда не зависит от формы траектории, а определяется только фактически начальным и конечным положением этого заряда. Сейчас мы это показали для однородного поля. Давайте
83: Делаем следующий шаг усложним. А что, если поле неоднородное из неоднородных полей, мы с вами лучше всего изучили поле, создаваемое точечным зарядом? Давайте
84: Задачу.
85: Делаем следующий шаг усложним задачу. А что, если поле неоднородное из неоднородных полей, мы с вами лучше всего изучили поле, создаваемое точечным зарядом? Давайте
86: Работаем с таким полем.
87: Итак, пусть источником поля служит точечный заряд для конкретности, пусть он будет положительным, и в этом поле мы хотим переместить.
88: Заряд из точки а в точку б.
89: Для определённости опять-таки будем считать, что заряд положительный. Давайте это перемещение сейчас осуществим по специальной траектории, а именно будем перемещать сначала.
90: В том месте, где находится заряд. Вот эту промежуточную точку обозначим буквой ц. То есть будем двигать заряд отсюда, из точки ряд по радиусу.
91: А потом по дуге с центром в точку ц, а потом по дуге будем двигать заряд из точки ц в точку б. Вот так тогда.
92: Работа по перемещению заряда из точки а в точку б будет складываться из 2 работ. Работа из точки а в точку б будет равняться работе из точки а в точку ц плюс.
93: Работа из точки ц в точку б.
94: Хорошо, теперь возьмём другую траекторию, а именно с центром, где находится источник поля до некоей точки д вот до этой
95: Точки из точки, а будем перемещать заряд не по радиусу, а по дуге.
96: Промежуточная точка д. А затем из точки d будем перемещать заряд по радиусу до точки б.
97: Тогда работа по Такому пути. Кстати, давайте для того, чтобы нам удобнее было различать эти 2 работы здесь запишем не а а б, а. Укажем промежуточную инстанцию. А ц. Б. А. Во.
98: 2 случае мы будем обозначать эту работу, а д. Б. Б. Равняется сначала перемещали по дуге.
99: А. Д. А. И.
100: 2 случае мы будем обозначать эту работу. А. Д. Б а д. Б. Равняется. Сначала перемещали по дуге а и.
101: А в точку д работа из а в д плюс работа из д в б плюс а из точки d в точку б а теперь?
102: Теперь давайте посмотрим на слагаемые, из которых складывается работа, работа по перемещению заряда из точки а в точку ц и работа по перемещению заряда из точки d в точку б будут 1.
103: Эти.
104: Теперь давайте посмотрим на эти слагаемые, из которых складывается работа работа по перемещению заряда из точки а в точку ц и работа по перемещению заряда из точки d в точку б будут 1.
105: Одинаковыми, потому что мы перемещаем заряд на одно и то же расстояние.
106: А поле, которое создаётся зарядом, обладает центральной симметрией. Перемещая по радиусу. Мы и здесь, и здесь совершаем одинаковую работу. Итак, мы можем записать, что работа по перемещению из
107: Точки а в точку ц равняется работе по перемещению из точки d в точку б, то есть вот эти 2 слагаемых.
108: Одинаковый. С другой стороны, чему равна работа по перемещению заряда из точки ц в точку б в каждой промежуточной точке на заряд действует сила, если заряд положительный напра.
109: От заряда по радиусу.
110: А заряд перемещается по касательной, поэтому угол между силой и направлением перемещения в любой момент на каждой точке траектории будет прямой косинус этого угла равен нулю, следовательно, работа.
111: Здесь совершаться не будет, поэтому, а с индексом ц б.
112: Равняется нулю и тоже самое можно сказать о работе по перемещению из точки а в точку d a a d равняется нулю итак, вот эта работа равняется нулю, вот эта.
113: Эта работа равняется нулю что осталось эти 2 работы одинаковые, следовательно, эти работы также будут одинаковыми, другими словами а а ц б равно.
114: Меняется а а. Д. Б. Каким бы путём либо таким, либо таким мы не перемещали заряд, работа электрического поля или работа электрической силы будет Одина.
115: Усложним задачу. Пусть заряд теперь перемещается по криволинейной траектории из точки а в точку б. То есть вот у нас заряд являющийся
116: Источником поля, а тот заряд, работу по перемещению которого мы хотим найти, перемещается по прежнему из точки а по прежнему в точку б. Но вот по такой хитрой траектории
117: Как найти работу по перемещению заряда? Давайте разобьём эту траекторию на вот такие кусочки. Заменим эту кривую сначала ломанными. Я
118: Нарисую 1 ломанную. Вот она.
119: Маленькие кусочки ломаной, а затем эту ломаную заменим 2 отрезками, 1 из которых направлен по радиусу. Вот так.
120: А другой направлен по дуге. Вот так.
121: Работа по перемещению по дуге на этом элементарном участке равна нулю, а работа по перемещению радиусу радиуса имеет определённое значение. Ну а теперь, чтобы найти
122: Общую работу а. А. Б.
123: Мы должны сложить вот такие элементарные работы, то есть это будет сумма работ по перемещению, по дугам.
124: А итых?
125: Плюс сумма работ по перемещению по радиусам.
126: А допустим, катых по радиусам.
127: Вот эта работа равна нулю, потому что на любой дуге сила, действующая на заряд, перпендикулярна направлению его перемещения. Эта работа равна нулю.
128: А эта сумма равна работе по перемещению из точки а в точку.
129: Находящуюся на том же расстоянии от заряда, что и точка б, допустим, точка ц точно так же, как здесь равняется. Вот
130: Вот это у нас будет r a c и в конечном получаем.
131: Счёте.
132: Вот это у нас будет r a c и в конечном счёте получаем.
133: Вот что.
134: Равняется а. А. Ц.
135: Вот это расстояние не зависит от того, каким путём мы пришли в точку б, поэтому опять-таки в поле точечного заряда работа электрического поля не зависит.
136: От траектории, по которой этот заряд перемещался, по которой этот заряд перемещался. Ну и наконец, давайте рассмотрим самый общий случай.
137: Общий случай.
138: Произвольная.
139: Электростатическая
140: Поле слово электростатическое, подчеркните, электростатическое, это значит не меняющееся с течением времени, это важно.
141: Рассмотрим 2 точки в этом электростатическом поле. Традиционно это будет точка а и точка б.
142: И пусть некий заряд перемещается из точки а в точку б по 2 разным произвольным траекториям вот такой траектории.
143: Промежуточная точка. Пусть будет точка ц и вот по такой траектории.
144: Промежуточная точка, обозначим точку д. И мы хотим с вами сравнить.
145: Работу электрической силы или работу электрического поля по перемещению из a в b через c a c b сравним с работой.
146: По перемещению в б через точку д с а. Д. Б.
147: Наша задача показать, что эти работы одинаковые. Воспользуемся методом от противного. Предположим, что эти работы различны. Предположим.
148: Что?
149: Работа а с индексами а ц б не равна работе с индексами а д. Б, что значит, что 2?
150: Скалярных. Величины не равны друг другу, это значит, что разность этих 2 величин не является нулём. Отсюда следует
151: Что разница а с индексами а ц б минус а с индексом а д б не равняется нулю.
152: А теперь будем рассуждать следующим образом. Вот у нас заряд Шёл из точки а через точку д в точку б и работа по перемещению у нас обозначена. Вот так. А какой будет рабо?
153: Если заряд по этой же траектории перемещался в противоположную вот таким образом из б через точку в точку а
154: Сторону д.
155: Если заряд по этой же траектории перемещался в противоположную сторону вот таким образом, из б через точку д в точку а.
156: Такая работа будет иметь тоже самое по модулю значение, но противоположный знак работа с индексами б д а работа.
157: По перемещению в противоположном направлении равняется минус работе по перемещению из точки а через точку д в точку б. Поэтому мы можем
158: Вместо минус а the б минус а. Д. Б. Записать плюс а. Б д а. Тогда у нас получится сумма работы по перемещению в точку.
159: Б через точку ц.
160: Плюс плюс работа по перемещению.
161: Из точки b через точку д.
162: В точку, а она же представляет собой работу по замкнутому контуру.
163: А с индексами а. Ц. Б. Д. А.
164: Не равна нулю.
165: О чем это говорит? О том, что работа электростатического поля по перемещению заряда по замкнутому контуру не равна нулю?
166: Например, она может быть положительная. Тогда представьте себе, что вы взяли, например, диэлектрическую какую-то такую спицу и загнули её по вот такой траектории.
167: И насадили на эту спицу, на вот такую криволинейную направляющую, насадили заряд.
168: В результате на него будет действовать электрическая сила, и этот заряд перемещается по замкнутому контуру, и эта сила будет совершать положительную работу. Что это значит? Это значит, что мы создали с вами вечный двигатель.
169: Перпетум.
170: Мобиля.
171: Ещё в 19 веке французская академия наук отказалась принимать проекты вечных двигателей, потому что это устройство противоречит закону сохранения энергии. Так что так.
172: Быть не может. Наша предпосылка о том, что эти работы разные, является неверной. И мы можем сформулировать общий вывод. Запишите, пожалуйста, в любом электростатическом поле, в
173: В любом электростатическом поле слово электростатическое, подчеркните, в любом электростатическом поле величина работы.
174: Поля величина работы поля по перемещению заряда, величина работы поля по перемещению заряда не зависит от тр.
175: Траектории движения заряда не зависит от траектории движения заряда, а определяется только его начальным и конечным положением. Не зависит от
176: Траектории движения заряда, а определяется только его начальным и конечным положением.
177: Итак, каким бы не было поле, пусть оно создано конденсатором, является однородным, пусть оно создано точечным зарядом или любой комбинацией зарядов, в том числе и распределённых непрерывно, если это поле.
178: Является электростатическим, то есть не меняющимся во времени, то работа электрической силы в этом поле будет независимо от того, какая и конечная начальная и конечная точка будет всегда одинаковой. А мы с вами с таким
179: Ситуациями уже сталкивались таким же точно свойством обладает сила тяжести и сила упругости, и эти силы получили у нас особое название. Они называются
180: Потенциальными силами. Следовательно, мы можем сказать, что кулоновская сила, сила электрическая также является потенциальной силой кулоновская
181: В скобочках электрическая.
182: Сила.
183: Потенциальная, потенциальная, говорят ещё по другому электростатическое поле явля.
184: Сила потенциальная, потенциальная, говорят ещё по другому электростатическое поле явля.
185: Потенциальным электростатическое поле.
186: Потенциальная.
187: Потенциальная. Ну а раз так, то мы можем с вами кое-что вспомнить из того, что мы делали, когда изучали работу силы тяжести, когда изучали работу силы упругости. Если
188: Сила потенциальна, то мы можем ввести такое понятие, как потенциальная энергия, и работа потенциальной силы происходит за счёт потенциальной энергии. Ведь вспомним, что значит, что тело обладает энергией. Значит, оно
189: Способна совершить работу. И вот электрическая сила совершает работу за счёт потенциальной энергии заряда, находящегося в электрическом поле, и мы можем написать, что работа электр
190: Силы при перемещении заряда из точки а в точку б равняется уменьшению. Ведь работа происходит за счёт потенциальной энергии. Значит, когда совершается положительная работа, потенциальная энергия должна уменьшатьс
191: Уменьшение это изменение с противоположным знаком, ну а потенциальную энергию раньше мы обозначали буквой е, но сейчас будем обозначать буквой дубль вэ, потому что буква е у нас занята под напряжённость поля дубль вэ.
192: Перемещению.
193: Или мы можем записать работа по заряда из точки а в точку б равняется минус. Что такое изменение? Это конечное значение минус. Начальное, конечное это
194: Или мы можем записать работа по перемещению заряда из точки а в точку б равняется минус. Что такое изменение? Это конечное значение минус. Начальное, конечное это
195: В точке б потенциальная энергия, в точке б минус потенциальная, ну или для того, чтобы не писать скобок, запишем этот.
196: Энергия в точке, а?
197: В точке б потенциальная энергия, в точке б минус потенциальная энергия в точке, а, ну или для того, чтобы не писать скобок, запишем этот
198: Так, а.
199: А. Б.
200: Так, а. А. Б.
201: Равняется.
202: Double the потенциальное в точке а минус дубльвэ потенциальное в точке б.
203: Дубль в это потенциальная энергия находящегося в электрическом поле заряда, то есть энергия взаимодействия заряда, можно сказать, с теми зарядами, которые это поле создают. Можно говорить с полем, в котором нахо
204: Этот заряд.
205: А теперь давайте рассуждать следующим образом. Во всех формулах, которые мы с вами выводили в качестве сомножителя при вычислении работы, все время фигурировала величина заряда. Например, помните?
206: В самом начале сегодняшнего урока в однородном поле а a. Б. У нас вычислялось по формуле q e на д. Значит, если заряд удвоишь, то.
207: Электрическая сила удваивается и удваивается, работа этой силы таким образом, вот эта величина пропорциональна заряду, и эти величины тоже пропорциональны заряду, который находится в поле. Так давайте тогда разделим левую правую.
208: Часть этой формулы фактически это закон сохранения энергии на заряд, который перемещается в поле у нас тогда получится a ha бэ делить.
209: На ку равняется дубльвэ, потенциальное в точке, а делить на ку минус дубльвэ потенциальное в точке б.
210: Делить на ку.
211: Теперь, когда мы разделили работу, которая пропорциональна заряду на величину заряду заряда, это соотношение, это отношение уже не зависит от того, какой заряд находится в данной точке поля и какой заряд перемещается из точки а в точку.
212: Значит, эта величина, это отношение уже не будет ничем иным, как характеристика поля между точками а и б.
213: Характеристика поля электростатического поля между точками.
214: А. И. Б. Вот эта величина, она уже тоже не зависит от заряда. Это характеристика поля в точке, а
215: Характеристика поля в точке а и точно также вот это отношение представляет собой характеристику поля.
216: Характеристику поля в конечной точке, куда переместился заряд в точке б.
217: А теперь давайте введём вот такие обозначения.
218: Обозначим отношение работы по перемещению заряда из точки а в точку b к величине заряда буквами у.
219: А. Б. Это характеристика поля между точками а и б и называется она электрическое напряжение между точками а и б.
220: Электрическая.
221: Напряжение.
222: Между
223: Точками а. И б запишем определение электрическим напряжением между 2 точками электрического поля.
224: Электрическим напряжением между 2 точками электрического поля.
225: Называется физическая величина, равная электрическим напряжением между 2 точками электрического поля называется физическая величина, равная отношению работы.
226: Поля, равное отношению работы поля по перемещению заряда между этими точками, отношению работы поля по перемещению заряда между
227: Этими точками.
228: Работы поля по перемещению заряда между этими точками к величине перемещённого заряда, к величине перемещённого заряда. У нас появилась физическая величина, которая имеет
229: Обозначение у и. Надо поговорить теперь, как обычно, о единицах измерения этой величины в каких единицах измеряется эта величина? Работа измеряется в джоулях, заряд в кулонах.
230: То есть электрическое напряжение измеряется в джоулях на кулон, но это настолько важная физическая величина, что для неё придумали специальное наименование обозначается единица измерения напряжения буквой в большое, а единица называется
231: Вольт. Итак, напряжение измеряется в вольтах. Что же такое 1 вольт? Не трудно догадаться, что 1 вольт это такое напряжение.
232: Между 2 точками поля, при котором для перемещения заряда в 1 кулон между этими точками совершается работа в 1 джоуль. То, что я сказал, стоит записать. Итак,
233: 1 вольт тире это такое напряжение между 2 точками поля. 1 вольт это такое напряжение между 2 точками поля, при котором
234: При котором для перемещения заряда в 1 кулон между этими точками, при котором для перемещения заряда в 1 кулон между 2, между этими точками, для
235: Перемещение заряда в 1 кулон между этими точками совершается работа в 1 джоуль. Для перемещения в 1 кулон. Между этими точками совершается работа.
236: Заряда в 1.
237: Перемещение заряда в 1 кулон между этими точками совершается работа в 1 джоуль для перемещения заряда в 1 кулон. Между этими точками совершается работа в 1.
238: Джоуль.
239: Вернёмся к вот этой формуле.
240: Джоуль, вернёмся к вот этой формуле.
241: Отношение потенциальной энергии заряда к величине заряда находящегося в данной точке поля, тоже является характеристикой поля. Давайте для этой характеристики введём букву.
242: И дадим определение этой физической величины фи это будет буква, которая используется для обозначения данной физической величины. Эта величина представляет собой отношение потенциальной энергии заряда помеще.
243: В данную точку поля к величине этого заряда букву а или б я ставить не буду эта физическая величина называется электрическим потенциалом или просто потенциалом.
244: В каждой точке потенциал свой если напряжение характеризует поле между 2 точками, то потенциал имеет то достоинство, что он характеризует поле в каждой конкретной точке что же такое электричес?
245: Потенциал. Давайте запишем определение электрическим потенциалом в данной точке поля, электрическим потенциалом в данной точке поля.
246: Называется физическая величина, называется физическая величина, равная отношению потенциальной энергии заряда, помещённого в данную точку.
247: Физическая величина равная отношению потенциальной энергии заряда, помещённого в данную точку.
248: К величине этого заряда электрическим потенциалом в данной точке поля называется физическая величина, равная отношению потенциальной энергии заряда, помещённого в данную точку к величине этого заряда нету.
249: Трудно догадаться, что электрический потенциал измеряется в тех же единицах джоулях на, то есть в вольтах единица измерения электрического, также вольты и последнее, что остаётся записать электри.
250: Кулон потенциала.
251: Трудно догадаться, что электрический потенциал измеряется в тех же единицах джоулях на кулон, то есть в вольтах единица измерения электрического потенциала, также вольты и последнее, что остаётся записать электри.
252: Потенциал.
253: И напряжение между 2 точками электрического поля связаны очень простым соотношением. Вот таким у а. Б. Равняется фи а электрический потенциал в точке а.
254: Минус фи б.
255: То есть электрическое напряжение между 2 точками поля равно разности потенциалов поля в этих 2 точках. Поэтому часто слово напряжение просто заменяют аналог.
256: Разностью потенциалов говорят между этими точками напряжение 220 вольт, а иногда говорят, подключили к источнику тока с разностью потенциалов 220 вольт это синонимы.
257: Итак, у нас появилась новая физическая величина, которая позволяет описывать электрическое поле, она связана с потенциальной энергией заряда находящегося в данной точке поля, поэтому напряжение
258: Электрический потенциал называют энергетическими характеристиками электрического поля, в то время как напряжённость поля это силовая характеристика, какая из этих характеристик важнее.
259: Говорить бессмысленно. Все зависит от того, какую задачу вы хотите решить. Мы уже с вами знаем, что если вам известна напряжённость поля, легко найти силу, действующую на заряд, значит, можно найти, например,
260: Ускорение этого заряда. А если вы знаете ускорение, и оно, например, постоянно или обладает какими-то другими особыми свойствами, можно рассчитать траекторию движения заряда, а энергетическая характеристика хороша тем, что это скалярная величина Сока.
261: Работать проще такая характеристика используется при решении другого класса задач, каких именно на следующем уроке нам предстоит с вами рассмотреть, будет это в час дня, а сейчас перерыв.
262: И?
263: Работать проще, и такая характеристика используется при решении другого класса задач, каких именно на следующем уроке нам предстоит с вами рассмотреть, будет это в час дня, а сейчас перерыв.